„Fizika 2 - Ellenőrző kérdések és válaszok” változatai közötti eltérés
| 437. sor: | 437. sor: | ||
==XXXII. Fejezet== | ==XXXII. Fejezet== | ||
=== | ===A01. A mágneses fluxus definíciója és mértékegysége.=== | ||
Egységnyi felületet metsző mágneses erővonalak száma. Számítása: a mágneses tér integrálja a kérdéses felületen. | Egységnyi felületet metsző mágneses erővonalak száma. Számítása: a mágneses tér integrálja a kérdéses felületen. | ||
| 445. sor: | 445. sor: | ||
<math> [\Phi_B] = Wb\;(Weber)\;=Vs </math> | <math> [\Phi_B] = Wb\;(Weber)\;=Vs </math> | ||
=== | ===A02. A Faraday-féle indukció törvény mágneses térben álló vezető hurok esetén ("Nyugalmi indukció")=== | ||
Egy áramkörben indukált feszültség az áramhurok által határolt felületen átmenő mágneses fluxus egységnyi idő alatti megváltozásával egyenlő. | Egy áramkörben indukált feszültség az áramhurok által határolt felületen átmenő mágneses fluxus egységnyi idő alatti megváltozásával egyenlő. | ||
Egy menet esetén: | Egy menet esetén: | ||
| 452. sor: | 452. sor: | ||
<math> \varepsilon = -N\frac{d\Phi_B}{dt} </math> | <math> \varepsilon = -N\frac{d\Phi_B}{dt} </math> | ||
=== | ===A03. A mozgási indukció=== | ||
Ha a fluxus megváltozása a vezető és a mágnes egymáshoz viszonyított mozgásából ered, akkor mozgási indukcióról beszélünk. | Ha a fluxus megváltozása a vezető és a mágnes egymáshoz viszonyított mozgásából ered, akkor mozgási indukcióról beszélünk. | ||
Homogén mágneses térben (az indukció vonalakra merőlegesen) mozgó rúd esetén: | Homogén mágneses térben (az indukció vonalakra merőlegesen) mozgó rúd esetén: | ||
<math> \varepsilon = -Blv </math> | <math> \varepsilon = -Blv </math> | ||
=== | ===A04. A Faraday-féle indukció törvény általános (nyugalmi+mozgási) esetben. === | ||
<math> \oint E dl = - \frac{d\Phi_B}{dt} </math> | <math> \oint E dl = - \frac{d\Phi_B}{dt} </math> | ||
=== | ===A05. A Faraday-féle indukció törvény (vezetõ hurok nélküli) legáltalánosabb alakja. === | ||
<math> \oint E dl = - \frac{d}{dt}\int B dA </math> | <math> \oint E dl = - \frac{d}{dt}\int B dA </math> | ||
<center>Maxwell II.</center> | <center>Maxwell II.</center> | ||
=== | ===A06. A Lenz törvény=== | ||
Zárt hurokban olyan irányú áram indukálódik, hogy mágneses erőtere az áramot létrehozó fluxusváltozást csökkentse. | Zárt hurokban olyan irányú áram indukálódik, hogy mágneses erőtere az áramot létrehozó fluxusváltozást csökkentse. | ||
=== | ===A07. Az önindukciós együttható (induktivitás) definíciója és mértékegysége.=== | ||
Egy tekercsben az áram kialakulását fékező önindukciós feszültséggel arányos tényező a tekercs induktivitása (L). | Egy tekercsben az áram kialakulását fékező önindukciós feszültséggel arányos tényező a tekercs induktivitása (L). | ||
<math> \varepsilon_L = -L\frac{dI}{dt} </math> | <math> \varepsilon_L = -L\frac{dI}{dt} </math> | ||
<math> [L] = H (henry) </math> | <math> [L] = H (henry) </math> | ||
=== | ===A08. Szolenoid önindukciós együtthatója.=== | ||
<math> L = \frac{\mu_0 N^2 A}{l} </math> | <math> L = \frac{\mu_0 N^2 A}{l} </math> | ||
=== | ===A10. Az áramerõsség idõbeli változása tekercs ki-, bekapcsolása esetén. === | ||
=== | ===A11. A mágneses tér energiasûrûsége (Egységnyi térfogatra jutó energia)=== | ||
<math> \frac{E}{V} = \frac{1}{2}(\frac{B^2}{\mu_0}) </math> | <math> \frac{E}{V} = \frac{1}{2}(\frac{B^2}{\mu_0}) </math> | ||
===B01. A kölcsönös induktivitás fogalma és mértékegysége.=== | |||
=== | |||
Két tekercs "elég közel" van egymáshoz, akkor ha az egyik tekercsben megváltozik az áramerősség, az a másik tekercsben feszültséget indukál, ennek nagysága: | Két tekercs "elég közel" van egymáshoz, akkor ha az egyik tekercsben megváltozik az áramerősség, az a másik tekercsben feszültséget indukál, ennek nagysága: | ||
<math> \varepsilon_1 = -M_{12}\frac{dI_2}{dt} </math> | <math> \varepsilon_1 = -M_{12}\frac{dI_2}{dt} </math> | ||
<math> M_{12} </math> az 1-es tekercs a 2-esre vonatkozó kölcsönös induktivitása. Mértékegysége ugyanúgy henry. | <math> M_{12} </math> az 1-es tekercs a 2-esre vonatkozó kölcsönös induktivitása. Mértékegysége ugyanúgy henry. | ||
=== | ===B02. Az örvényáram=== | ||
Ha egy tömör vezető anyag mágneses térben mozog, akkor az indukált áramok a vezető tömb belsejében, annak teljes térfogatában cirkulálnak. | Ha egy tömör vezető anyag mágneses térben mozog, akkor az indukált áramok a vezető tömb belsejében, annak teljes térfogatában cirkulálnak. | ||
=== | ===B03. A soros RL áramkör alapegyenlete(i).=== | ||
Bekapcs: | Bekapcs: | ||
<math> I = \frac{\varepsilon}{R}(1-e^{-\frac{R}{L}t}) </math> | <math> I = \frac{\varepsilon}{R}(1-e^{-\frac{R}{L}t}) </math> | ||
| 498. sor: | 496. sor: | ||
<math> I = \frac{\varepsilon}{R}e^{-\frac{R}{L}t} </math> | <math> I = \frac{\varepsilon}{R}e^{-\frac{R}{L}t} </math> | ||
=== | ===B04. Tekercsben tárolt (mágneses) energia=== | ||
<math> W = \frac{1}{2}LI^2 </math> | <math> W = \frac{1}{2}LI^2 </math> | ||
==XXXIII. Fejezet== | ==XXXIII. Fejezet== | ||