„Analízis (MSc) típusfeladatok” változatai közötti eltérés

A VIK Wikiből
← Régebbi szerkesztés
VizuálisWikiszöveges
Csala Tamás (vitalap | szerkesztései)
200 szerkesztés
Csala Tamás (vitalap | szerkesztései)
200 szerkesztés
 
(17 közbenső módosítás, amit 2 másik szerkesztő végzett, nincs mutatva)
1. sor: 1. sor:
Az [[Analízis (MSc)]] tárgyban a ZH-kon és vizsgákon tipikusan előforduló számolós feladatok és megoldásaik. Emelett még az elméletet is érdemes átnézni, a számonkérés 10-20%-a elmélet szokott lenni.
= Integrál trafók témakör =
= Integrál trafók témakör =


107. sor: 109. sor:
|szöveg=
|szöveg=
* Számoljuk ki <math>\mathcal{L}'(f)</math>-et!
* Számoljuk ki <math>\mathcal{L}'(f)</math>-et!
<math>\mathcal{L}'(f) = s\mathcal{L}(f) + \lim_{x \to 0+}f(x)</math>
<math>\mathcal{L}'(f) = s\mathcal{L}(f) - \lim_{x \to 0+}f(x)</math>
* Vegyük ennek az egyenletnek a végtelenben vett határértékét:
* Vegyük ennek az egyenletnek a végtelenben vett határértékét:
** Egy Laplace trafó, és annak bármelyik deriváltja nullázhoz tart a végtelenben: <math>lim_{s \to \infty}\mathcal{L}'(f)=0</math>
** Egy Laplace trafó, és annak bármelyik deriváltja nullázhoz tart a végtelenben: <math>lim_{s \to \infty}\mathcal{L}'(f)=0</math>
** <math>lim_{s \to \infty}s\mathcal{L}(f) = lim_{s \to \infty}\frac{s(s^2-3s+1)}{5s^4-4s^3+8} = 0</math>
** <math>lim_{s \to \infty}s\mathcal{L}(f) = lim_{s \to \infty}\frac{s(s^2-3s+1)}{5s^4-4s^3+8} = 0</math>
* Tehát:
* Tehát:
<math>0 = 0 + f(0+)</math>
<math>0 = 0 - f(0+)</math>
* Amiből:
* Amiből:
<math>f(0+) = 0</math>
<math>f(0+) = 0</math>
* Csináljuk meg ugyanezt <math>\mathcal{L}''(f)</math>-re!
* Csináljuk meg ugyanezt <math>\mathcal{L}''(f)</math>-re!
<math>\mathcal{L}''(f) = s^2\mathcal{L}(f) + sf(0+) + f'(0+)</math>
<math>\mathcal{L}''(f) = s^2\mathcal{L}(f) - sf(0+) - f'(0+)</math>
* Vagyis:
* Vagyis:
<math>0 = \frac{1}{5} + 0 + f'(0+)</math>
<math>0 = \frac{1}{5} - 0 - f'(0+)</math>
* Amiből:
* Amiből:
<math>f'(0+) = -\frac{1}{5}</math>
<math>f'(0+) = \frac{1}{5}</math>
* Végül csináljuk meg ugyanezt <math>\mathcal{L}'''(f)</math>-re!
* Végül csináljuk meg ugyanezt <math>\mathcal{L}'''(f)</math>-re!
<math>\mathcal{L}'''(f) = s^3\mathcal{L}(f) + s^2f(0+) + sf'(0+) + f''(0+)</math>
<math>\mathcal{L}'''(f) = s^3\mathcal{L}(f) - s^2f(0+) - sf'(0+) - f''(0+)</math>
* Itt a határérték picit bonyolultabb:
* Itt a határérték picit bonyolultabb:
<math>0 = lim_{s \to \infty}(\frac{s}{5} + 0 - \frac{s}{5} + f''(0+))</math>
<math>0 = lim_{s \to \infty}(\frac{s}{5} - 0 - \frac{s}{5} - f''(0+))</math>
* Amiből:
* Amiből:
<math>lim_{s \to \infty}(f''(0+)) = f''(0+) = 0</math>
<math>lim_{s \to \infty}(f''(0+)) = f''(0+) = 0</math>
}}
<big>2)</big> <small>[2016V2]</small> Számítsuk ki az alábbi integrált: <math>\int_0^\infty \frac{\cos t-e^{-t}}{t} dt</math>
{{Rejtett
|mutatott=Megoldás:
|szöveg=
Laplace tulajdonságok miatt <math>\int_0^\infty \frac{f(t)}{t} dt = \int_0^\infty \mathcal{L}(f)(s) ds</math>.
Jelen esetben <math>f(t) = \cos t - e^{-t}</math>, számoljuk ki az integrált:
<math>\int_0^\infty \mathcal{L}(f) ds = \int_0^\infty \frac{s}{s^2+1} - \frac{1}{s+1} ds = \int_0^\infty \frac12 \frac{2s}{s^2+1} - \frac{1}{s+1} = </math>
<math>\left[ \frac12 \ln|s^2+1| - \ln |s+1| \right]_0^\infty = \left[ \ln \sqrt{|s^2+1|} - \ln |s+1| \right]_0^\infty = \left[ \ln \frac{\sqrt{|s^2+1|}}{|s+1} \right]_0^\infty = \ln 1 - \ln 1 = 0</math>
}}
}}


166. sor: 184. sor:
* Vagyis az egyenlet Fourier trafója (elsőrendű diff-egyenlet <math>\hat{y}</math>-ra):
* Vagyis az egyenlet Fourier trafója (elsőrendű diff-egyenlet <math>\hat{y}</math>-ra):
<math>-s^2 \hat{y} + -\hat{y} - s\hat{y}' = \sqrt{2\pi}i\delta'(s)</math>
<math>-s^2 \hat{y} + -\hat{y} - s\hat{y}' = \sqrt{2\pi}i\delta'(s)</math>
}}
<big>3)</big> <small>[2016V1]</small> Fourier transzformáció segítségével határozzuk meg u(x, t)-t, ha
<math>\frac{\partial^2 u}{\partial^2 x} + \frac{\partial^2 u}{\partial y^2} = 0</math>
<math>u(x, 0) = 1,~x \in \mathcal{R},y \geq 0</math>
{{Rejtett
|mutatott=Megoldás:
|szöveg=
Egy u(x, y) függvény x szerinti Fourier trafójának a definíciója:
<math> \hat{u}(s, y) = \frac{1}{\sqrt{2 \pi}} \int_{-\infty}^{\infty} u(x, y) e^{-ixs} dx </math>
Vegyük az egyenlet x szerinti Fourier trafóját (a deriválás x-ben <math>i \cdot s</math>-el szorzás):
<math> -s^2 \hat{u}(s,y) + \frac{\partial^2}{\partial y^2}\hat{u}(s, y) = 0</math>
Oldjuk meg a diff-egyenletet y-ra (az y szerinti deriváltat jelölje a vessző):
<math> \hat{u}_s''(y) - s^2 \hat{u}_s(y) = 0</math>
<math> \lambda^2 = s^2 </math>
<math> \hat{u}_s(y) = c_1(s) e^{|s|y} +  c_2(s) e^{-|s|y}</math>
Tudjuk, hogy ez a kifejezés <math>s \to \infty</math>-ben nullához tart, mert egy Fourier trafó:
<math>lim_{s \to \infty}c_1(s) e^{|s|y} +  c_2(s) e^{-|s|y} = 0</math>
Ami, tekintve, hogy <math>y \geq 0</math>, csak akkor teljesülhet, ha <math>c_1(s) = 0</math>.
Tehát:
<math> \hat{u}_s(y) = c_2(s) e^{-|s|y}</math>
A kezdeti feltétel Fourier trafója:
<math> \hat{u}(0) = \sqrt{2 \pi} \delta (s)</math>
A két egyenletet összevetve:
<math>c_2(s) = \sqrt{2 \pi} \delta (s)</math>
Vagyis:
<math> \hat{u}(s, y) = \sqrt{2 \pi} \delta (s) e^{-|s|y}</math>
<math>u(x, y)</math>-hoz vegyük ennek az x szerinti inverz Fourier trafóját:
<math> \hat{u}(s, y) = \mathcal{F}(1) \cdot e^{-|s|y}</math>
<math> u(x, y) = 1 * \mathcal{F}^{-1}(e^{-|s|y})</math>
<math> \mathcal{F}^{-1}(e^{-|s|y}) = \sqrt{\frac{2}{\pi}}\frac{y}{x^2 + y^2}</math>
<math> u(x, y) = \frac{1}{\sqrt{2 \pi}} \int_{-\infty}^{\infty} 1 \cdot \sqrt{\frac{2}{\pi}}\frac{y}{\xi^2 + y^2} d\xi</math>
<math> u(x, y) = \frac{y}{\pi} \int_{-\infty}^{\infty} \frac{1}{\xi^2 + y^2} d\xi</math>
<math> u(x, y) = \frac{1}{y \pi} \int_{-\infty}^{\infty} \frac{1}{(\frac{\xi}{y})^2 + 1} d\xi</math>
Vezessük be a <math>z = \frac{\xi}{y},~d\xi = y dz</math> változót:
<math> u(x, y) = \frac{1}{y \pi} \int_{-\infty}^{\infty} \frac{1}{z^2 + 1} ydz</math>
<math> u(x, y) = \frac{y}{y \pi} \left[arctg z \right]_{-\infty}^{\infty}</math>
<math> u(x, y) = \frac{1}{\pi} \left( \frac{\pi}{2} - (-\frac{\pi}{2}) \right) = \frac{\pi}{\pi} = 1</math>
}}
}}


236. sor: 324. sor:
* Az <math>u_x' = 1</math>, ezt bármilyen függvényre alkalmazva visszakapjuk az eredeti függvény (a sima zárójeles jelölés a disztribúció használatára itt nagyon félreérthető):
* Az <math>u_x' = 1</math>, ezt bármilyen függvényre alkalmazva visszakapjuk az eredeti függvény (a sima zárójeles jelölés a disztribúció használatára itt nagyon félreérthető):


<math> u_x'(\sigma_2\tau_3(\varphi(x))) = <1, \sigma_2\tau_3(\varphi(x))> = <\sigma_2\tau_3\delta_x, \varphi></math>
<math> u_x'(\sigma_2\tau_3(\varphi(x))) = <1, \sigma_2\tau_3\varphi(x)></math>


* Majd értékeljük ki a disztribúciót a <math>\varphi = e^{-x^2}</math> függvényen:
* Majd értékeljük ki a disztribúciót a <math>\varphi = e^{-x^2}</math> függvényen:
<math><\sigma_2\tau_3\delta_x, e^{-x^2}> = \int_{-\infty}^{\infty}\delta (2(x - 3)) 3e^{-x^2}dx = \left. 3e^{-x^2} \right|_{x=3} = 3e^{-9}</math>
<math><1, \sigma_2\tau_3 e^{-x^2}> = \int_{-\infty}^{\infty} e^{-(2x-6)^2}dx = \int_{-\infty}^{\infty} e^{-u^2}\frac{1}{2}du = \frac{\sqrt{\pi}}{2}</math>
}}
 
{{Rejtett
|mutatott=Zoli megoldása:
|szöveg=
<math>(u * \sigma_2 \tau_3 \delta')\varphi = (u * \delta' (2x-6))\varphi = u(x)(\delta'(2y-6) \varphi (x+y)) =</math>
 
<math>= u(x) (-\frac{\delta(2y-6)}{4} \varphi'(x+y)) = u(x) \frac{-\varphi'(x+3)}{4} = u'(x) \frac{\varphi(x+3)}{4} = \frac{1}{4}\int_{-\infty}^{\infty} 1 \cdot e^{-(x+3)^2} dx = \frac{\sqrt{\pi}}{4}</math>
}}
}}


419. sor: 515. sor:
<math>u(x, 0) = 12\cos\frac{3\pi}{5}x,~\frac{\partial u}{\partial x}(0, t) = ~\frac{\partial u}{\partial x}(5, t) = 0</math>
<math>u(x, 0) = 12\cos\frac{3\pi}{5}x,~\frac{\partial u}{\partial x}(0, t) = ~\frac{\partial u}{\partial x}(5, t) = 0</math>


<!--
{{Rejtett
{{Rejtett
|mutatott=Megoldás:
|mutatott=Megoldás:
453. sor: 548. sor:
Most oldjuk meg a T-re vonatkozó diff-egyenletet
Most oldjuk meg a T-re vonatkozó diff-egyenletet


<math>\frac{\ddot{T}(t)}{T(t)} = -( \frac{3}{5}k\pi)^2</math>
<math>\frac{\dot{T}(t)}{T(t)} = -( \frac{3}{5}k\pi)^2</math>
 
<math>\lambda^2 = -( \frac{3}{5}k\pi)^2</math>


<math>\lambda = \pm i \frac{3}{5}k\pi</math>
<math>\lambda = -( \frac{3}{5}k\pi)^2</math>


<math>T_k(t) = a_k \cos{\frac{3}{5}k\pi t} + b_k \sin{\frac{3}{5}k\pi t}</math>
<math>T_k(t) = d_k e^{-( \frac{3}{5}k\pi)^2 t}</math>


Írjuk fel <math>U_k(x, t)</math>-t!
Írjuk fel <math>U_k(x, t)</math>-t!


<math>U_k(x, t) = A_k \cos{\frac{1}{5}k\pi x} \cos{\frac{3}{5}k\pi t} + B_k \cos{\frac{1}{5}k\pi x} \sin{\frac{3}{5}k\pi t} </math>
<math>U_k(x, t) = D_k \cos{\frac{1}{5}k\pi x} \cdot e^{-( \frac{3}{5}k\pi)^2 t} </math>


Majd pedig az ebből generált sort:
Majd pedig az ebből generált sort:


<math>U(x, t) = \sum_{k=0}^\infty A_k \cos{\frac{1}{5}k\pi x} \cos{\frac{3}{5}k\pi t} + B_k \cos{\frac{1}{5}k\pi x} \sin{\frac{3}{5}k\pi t} </math>
<math>U(x, t) = \sum_{k=0}^\infty D_k \cos{\frac{1}{5}k\pi x} \cdot e^{-( \frac{3}{5}k\pi)^2 t} </math>


<math>U(x, 0) = \sum_{k=0}^\infty A_k \cos{\frac{1}{5}k\pi x} = 12\cos\frac{3\pi}{5}x</math>
<math>U(x, 0) = \sum_{k=0}^\infty D_k \cos{\frac{1}{5}k\pi x} = 12\cos\frac{3\pi}{5}x</math>


<math>A_3 = 12</math>, minden más <math>A_i</math> pedig nulla.
<math>A_3 = 12</math>, minden más <math>A_i</math> pedig nulla.
475. sor: 568. sor:
Vagyis:
Vagyis:


<math>U(x, t) = 12 \cos{\frac{3}{5}\pi x} \cos{\frac{9}{5}\pi t} + \sum_{k=0}^\infty B_k \cos{\frac{1}{5}k\pi x} \sin{\frac{3}{5}k\pi t}, ~B_k</math> tetszőleges.
<math>U(x, t) = 12 \cos{\frac{3}{5}\pi x} \cdot e^{-( \frac{9}{5}\pi)^2 t}</math>.
}} -->
}}


== Parcdiff egyenletek (véges differenciák) ==
== Parcdiff egyenletek (véges differenciák) ==
640. sor: 733. sor:
<math>|g'(x)| = \left|(\sqrt{1 + coshx} - 2)'\right| = \left|\frac{sinhx}{2\sqrt{1 + coshx}}\right|</math>
<math>|g'(x)| = \left|(\sqrt{1 + coshx} - 2)'\right| = \left|\frac{sinhx}{2\sqrt{1 + coshx}}\right|</math>


<math>min_I|g'(x)| \geq \left|\frac{sinh4}{2\sqrt{1 + cosh5}}\right| = \frac{e^4 - e^{-4}}{2 \sqrt(1 + e^5 + e^{-5})} \approx \frac{e^{1.5}}{2} \geq 1</math>
<math>min_I|g'(x)| \geq \left|\frac{sinh4}{2\sqrt{1 + cosh5}}\right| = \frac{e^4 - e^{-4}}{2 \sqrt{1 + e^5 + e^{-5}}} \approx \frac{e^{1.5}}{2} \geq 1</math>


Tehát a tartomány egyetlen pontjára se teljesül a konvergencia szükséges feltétele, azaz az iteráció nem konvergens.
Tehát a tartomány egyetlen pontjára se teljesül a konvergencia szükséges feltétele, azaz az iteráció nem konvergens.
647. sor: 740. sor:


<big>2)</big> <small>[2016ZH2]</small> Tekintsük az <math>e^x - 2 = x</math> egyenletet az [1, 2] intervallumon! Megoldható-e iterációval az [1, 2] valamely részintervallumán? Ha igen, milyen rövid legyen? Megoldható-e húrmódszerrel az [1, 2] valamely részintervallumán? Ha igen, milyen rövid legyen?
<big>2)</big> <small>[2016ZH2]</small> Tekintsük az <math>e^x - 2 = x</math> egyenletet az [1, 2] intervallumon! Megoldható-e iterációval az [1, 2] valamely részintervallumán? Ha igen, milyen rövid legyen? Megoldható-e húrmódszerrel az [1, 2] valamely részintervallumán? Ha igen, milyen rövid legyen?


{{Rejtett
{{Rejtett
656. sor: 748. sor:


* Húrmódszer:
* Húrmódszer:
<math>|I| \frac{max_I|f''|}{2 min_I|f'|} = |I| \frac{e^5}{2e^4} < 1</math>
<math>|I| \frac{max_I|f''|}{2 min_I|f'|} = |I| \frac{e^2}{2(e^1 - 1)} < 1</math>


Vagyis az algoritmus konvergens, ha <math>|I| < \frac{2e^4}{e^5}</math>
Vagyis az algoritmus konvergens, ha <math>|I| < 2\frac{e-1}{e^2} = 2(e^{-1} - e^{-2})</math>
}}
}}


674. sor: 766. sor:


Az [1,2] tartományon ennek a maximuma <math>\frac{2}{\sqrt{3}}</math> ami nagyobb, mint 1, ezért itt az iteráció még csak nem is konvergens. A [2, 3] tartományon a maximum <math>\frac{2}{\sqrt{17}} \approx 0.485</math>, tehát itt az iteráció gyorsabban konvergál.
Az [1,2] tartományon ennek a maximuma <math>\frac{2}{\sqrt{3}}</math> ami nagyobb, mint 1, ezért itt az iteráció még csak nem is konvergens. A [2, 3] tartományon a maximum <math>\frac{2}{\sqrt{17}} \approx 0.485</math>, tehát itt az iteráció gyorsabban konvergál.
}}
<big>4)</big> <small>[2016V1]</small> Newton (érintő) módszerrel keressük a <math>f(x) = 0</math> egyenlet megoldását. Adjuk meg <math>x_{k+1}</math>-et <math>x_k</math> és <math>f</math> segítségével!<br>
Legyen <math>f(x) = e^x - 1,~x\in[-a, a]</math>. Adjuk meg <math>a</math>-t úgy, hogy a módszer konvergáljon!<br>
Mi a konvergencia sebessége?
{{Rejtett
|mutatott=Megoldás:
|szöveg=
<math>x_{k+1} = x_k - \frac{f(x_k)}{f'(x_k)}</math>
A konvergencia feltétele: <math>|I| \left| \frac{f(x)f''(x)}{f'(x)^2} \right| < 1</math> a tartomány összes pontján, illetve ezt közelíthetjük a számláló maximumával és nevező minimumával:
<math>2a \left| \frac{\max_I ((e^x - 1) e^x)}{\min_I (e^x)^2} \right| = 2a \frac{(e^a - 1) e^a}{\left(e^{-a}\right)^2} = 2a (e^a - 1) e^{3a} < 1</math>
A konvergencia sebessége: <math>\epsilon_{k+1} \le \frac{|f''|}{2|f'|} \epsilon_k^2</math>, vagy egyszerűbb alakban: <math>d_k \le d_0^{2k}</math>
}}
}}


733. sor: 842. sor:
<big>2)</big> <small>[2016ZH2]</small> Hol lehet feltételes szélsőértéke a <math>3x^2 + y^2 + z^2 - xy</math> függvénynek az <math>x^2 + y^2 + z^2 = 1</math> feltétel mellett? (+3 pontért: Az egyik lehetséges pontban nézzük meg, hogy van-e!)
<big>2)</big> <small>[2016ZH2]</small> Hol lehet feltételes szélsőértéke a <math>3x^2 + y^2 + z^2 - xy</math> függvénynek az <math>x^2 + y^2 + z^2 = 1</math> feltétel mellett? (+3 pontért: Az egyik lehetséges pontban nézzük meg, hogy van-e!)


<hr>
{{Rejtett
|mutatott=Megoldás:
|szöveg=
 
<math>F = 3x^2 + y^2 + z^2 - xy - \lambda(x^2 + y^2 + z^2 - 1)</math>
 
<math>\frac{\partial F}{\partial x} = 6x - y - 2\lambda x = 0</math>
 
<math>\frac{\partial F}{\partial y} = 2y - x - 2\lambda y = 0</math>
 
<math>\frac{\partial F}{\partial z} = 2z  - 2\lambda z = 0</math>
 
<math>\frac{\partial F}{\partial \lambda} = x^2 + y^2 + z^2 - 1 = 0</math>
 
A harmadik egyenletből:
<math>(1 - \lambda)z = 0</math>
 
Azaz <math>\lambda = 1</math> vagy <math>z = 0</math>
 
* <math>\lambda = 1</math> eset: <math>x = y = 0</math>, <math>z = \lambda = 1</math>
* <math>z = 0</math> eset:
 
Az első egyenletből: <math>y = (6-2\lambda)x</math>
 
Az második egyenletből egyenletből:
 
<math>2(6-2\lambda)x - x - 2\lambda (6-2\lambda)x = 0</math>
 
<math>(4 \lambda^2 - 16\lambda + 11)x = 0</math> (x = 0: ellentmondás)
 
<math>4 \lambda^2 - 16\lambda + 11 = 0</math>
 
<math>\lambda_{1,2} = \frac{16 \pm \sqrt{80}}{8} = \frac{4 \pm \sqrt{5}}{2}</math>
 
A negyedik egyenlet alapján:
<math>x^2 + (2 \pm \sqrt{5})^2 x^2 = 1</math>
 
Vagyis a megoldások (4 db):
<math>x = \pm \sqrt{\frac{1}{1 + (2 \pm \sqrt{5})^2}}, ~y= \pm(2 \pm \sqrt{5}) \sqrt{\frac{1}{1 + (2 \pm \sqrt{5})^2}},~z=0, \lambda = \frac{4 \pm \sqrt{5}}{2}</math>
}}
<big>3)</big> <small>[2016PZH]</small> Hol lehet feltételes szélsőértéke a <math>x^2 + y^2 + z^2 - 2xy -2xz</math> függvénynek az <math>x^2 + y^2 + z^2 = 1</math> feltétel mellett? Állapoítsuk meg a szélsőértékek jellegét!
<big>3)</big> <small>[2016PZH]</small> Hol lehet feltételes szélsőértéke a <math>x^2 + y^2 + z^2 - 2xy -2xz</math> függvénynek az <math>x^2 + y^2 + z^2 = 1</math> feltétel mellett? Állapoítsuk meg a szélsőértékek jellegét!


825. sor: 973. sor:
Az f függvény, amire alkalmazni kell az EL-t, az az integrál belseje: <math>f(x, y, y') = y'^2 + x^3 - 2xy</math>. Ha lenne feltétel is, akkor ugyanúgy be kéne vezetni egy <math>F = f - \lambda g</math> függvényt, és arra kéne megoldani az EL-t.
Az f függvény, amire alkalmazni kell az EL-t, az az integrál belseje: <math>f(x, y, y') = y'^2 + x^3 - 2xy</math>. Ha lenne feltétel is, akkor ugyanúgy be kéne vezetni egy <math>F = f - \lambda g</math> függvényt, és arra kéne megoldani az EL-t.


<math>\frac{\partial f}{\partial y} - \frac{d}{d x}\frac{\partial f}{\partial y'} = 2x - \frac{d}{d x}2y' = 2x - 2y'' = 0</math>
<math>\frac{\partial f}{\partial y} - \frac{d}{d x}\frac{\partial f}{\partial y'} = -2x - \frac{d}{d x}2y' = -2x - 2y'' = 0</math>


<math>y''(x) = x</math>
<math>y''(x) = -x</math>


<math>y'(x) = \frac{x^2}{2} + c</math>
<math>y'(x) = -\frac{x^2}{2} + c</math>


<math>y(x) = \frac{x^3}{6} + cx + d</math>
<math>y(x) = -\frac{x^3}{6} + cx + d</math>


A kezdeti felételeket felhasználva:
A kezdeti felételeket felhasználva:


<math>y(-1) = -\frac{1}{6} - c + d = \frac{1}{6}</math>
<math>y(-1) = \frac{1}{6} - c + d = \frac{1}{6}</math>
 
<math>c = d</math>


<math>d = \frac{1}{3} + c</math>
<math>y(2) = -\frac{8}{6} + 2c + d = -\frac{4}{3} + 3c = \frac{5}{3}</math>


<math>y(2) = \frac{8}{6} + 2c + d = \frac{5}{3} + 3c = \frac{5}{3}</math>
<math>3c = \frac{9}{3} = 3</math>


Tehát <math>c = 0,~d = \frac{1}{3}</math>, azaz a megoldás:  
Tehát <math>c = 1,~d = 1</math>, azaz a megoldás:  


<math>y(x) = \frac{x^3}{6} + \frac{1}{3}</math>.
<math>y(x) = -\frac{x^3}{6} + x + 1</math>.
}}
}}


856. sor: 1 006. sor:
|szöveg=
|szöveg=


<math>\frac{\partial f}{\partial y} - \frac{d}{d x}\frac{\partial f}{\partial y'} = 2x - \frac{d}{d x}3y'^2 = 2x - 6y'y'' = 0</math>
<math>\frac{\partial f}{\partial y} - \frac{d}{d x}\frac{\partial f}{\partial y'} = -2x - \frac{d}{d x}3y'^2 = -2x - 6y'y'' = 0</math>


Vezessünk be egy <math>p = y' = \frac{dy}{dx}, ~p' = y'' = \frac{dp}{dx}</math> változót, és erre oldjuk meg a differenciálegyenletet (ha az egyenletből az x hiányozna, akkor y szerinti deriválásra kéne áttérni).
Vezessünk be egy <math>p = y' = \frac{dy}{dx}, ~p' = y'' = \frac{dp}{dx}</math> változót, és erre oldjuk meg a differenciálegyenletet (ha az egyenletből az x hiányozna, akkor y szerinti deriválásra kéne áttérni).


<math>x = 3 p \frac{dp}{dx}</math>
<math>-x = 3 p \frac{dp}{dx}</math>


<math>3 p~dp = x~dx</math>
<math>3 p~dp = -x~dx</math>


<math>\frac{3}{2} p^2 = \frac{x^2}{2} + c</math>
<math>\frac{3}{2} p^2 = -\frac{x^2}{2} + c</math>


Írjuk vissza az y'-t p helyére
Írjuk vissza az y'-t p helyére


<math>\left(\frac{dy}{dx}\right)^2 = \frac{x^2}{3} + c_2</math>
<math>\left(\frac{dy}{dx}\right)^2 = -\frac{x^2}{3} + c_2</math>


<math>dy^2 = \left(\frac{x^2}{3} + c_2\right)dx^2</math>
<math>dy^2 = \left(-\frac{x^2}{3} + c_2\right)dx^2</math>


<math>dy = \pm \left(\sqrt{\frac{1}{3}} \sqrt{x^2 + c_3}\right) dx</math>
<math>dy = \pm \left(\sqrt{\frac{1}{3}} \sqrt{-x^2 + c_3}\right) dx</math>


Ez egy sokkal nehezebb integrál, mint ami ZH-kon elő szokott fordulni (valószínűleg elszámoltam valamit).  
Ez egy sokkal nehezebb integrál, mint ami ZH-kon elő szokott fordulni.  


Amúgy megoldható <math>x = tan(\theta)</math> és <math>dx = sec^2(\theta) d\theta</math> helyettesítéssel, és ez lesz a eredménye:
Amúgy elvileg megoldható <math>x = \sqrt{c_3} \sin u</math> és <math>dx = \sqrt{c_3} \cos u\,du</math> helyettesítéssel meg néhány trigonometrikus összefüggés felhasználásával, és ez lesz a eredménye:


<math>y = \pm \sqrt{\frac{1}{3}} (x \sqrt{x^2 + c_3}+c_3 log(\sqrt{x^2 + c_3}+x)) + d</math>
<math>y = \pm \frac{1}{2\sqrt{3}} \left(x \sqrt{c_3 - x^2} + c_3 \arctan(\frac{x}{\sqrt{c_3 - x^2}}) \right) + d</math>


A két kezdeti feltételt felhasználva ki lehet számolni a két konstans értékét (<math>c_3, d</math>). De ez megint sokkal bonyolultabb, mint ami ZH-n elő szokott fordulni.  
A két kezdeti feltételt felhasználva ki lehet számolni a két konstans értékét (<math>c_3, d</math>). De analitikusan ez még a Mathematica-nak sem sikerült. Persze lehet próbálkozni numerikus módszerekkel :p


Újabb jele annak, hogy valamit elszámoltam.
Valami nagyon el van b*va ezzel a feladattal.


https://s-media-cache-ak0.pinimg.com/236x/55/08/4b/55084be16a6b92e2cdb97951f371f4df.jpg
https://s-media-cache-ak0.pinimg.com/236x/55/08/4b/55084be16a6b92e2cdb97951f371f4df.jpg
}}
<big>3)</big> <small>[2016V1]</small> Keressük meg az extremális függvényt az <math>I(y) = \int_0^1 y(2-y') dx,~y(0) = 1,~ y(1) = 2</math> operátorra vonatkozóan a <math>J(y) = \int_0^1 y'^2 = \frac{13}{3}</math> feltétel mellett!
{{Rejtett
|mutatott=Megoldás:
|szöveg=
<math>F = y(2-y') - \lambda y'^2</math>
Erre alkalmazzuk az Euler-Lagrange egyenletet:
<math>2-y' - \frac{d}{dx}(-y - 2\lambda y') = 2-y' + y' + 2\lambda y'' = 2 + 2\lambda y'' = 0</math>
<math>y'' = \frac{-1}{\lambda}</math>
<math>\frac{dy'}{dx} = \frac{-1}{\lambda}</math>
<math>\int dy' = \int \frac{-1}{\lambda} dx</math>
<math>y' = \frac{-x}{\lambda} + c_1</math>
<math>\frac{dy}{dx} = \frac{-x}{\lambda} + c_1</math>
<math>\int dy = \int \frac{-x}{\lambda} + c_1 dx</math>
<math>y = \frac{-x^2}{2 \lambda} + c_1 x + c_2</math>
Használjuk fel a kezdeti feltételeket!
<math>y(0) = c_2 = 1</math>
<math>y(1) = \frac{-1}{2 \lambda} + c_1 + 1 = 2</math>
<math>c1 = 1 + \frac{1}{2 \lambda}</math>
A <math>\lambda</math>-hoz ki kell számolni J(y)-t.
<math>y = \frac{-x^2}{2 \lambda} + x + \frac{x}{2 \lambda} + 1</math>
<math>y' = \frac{-x}{\lambda} + 1 + \frac{1}{2 \lambda}</math>
<math>y'^2 = \frac{x^2}{\lambda^2} - \frac{2x}{\lambda} + 1 - \frac{2x}{2\lambda^2} + \frac{2}{2\lambda} + \frac{1}{4 \lambda^2} = \frac{1}{\lambda^2} \left( x^2 - 2x\lambda + \lambda^2 - x + \lambda + \frac{1}{4} \right)</math>
<math>\int_0^1 y'^2 = \frac{1}{\lambda^2} \left[ \frac{x^3}{3} - \lambda x^2 + \lambda^2 x - \frac{x^2}{2} + \lambda x + \frac{x}{4} \right]_0^1 = \frac{1}{\lambda^2} \left( \frac{1}{3} - \lambda + \lambda^2 - \frac{1}{2} + \lambda + \frac{1}{4} \right) = 1 + \frac{1}{12\lambda^2} = \frac{13}{3}</math>
<math>\lambda^2 = \frac{3}{120} = \frac{1}{40}</math>
<math>\lambda = \pm \frac{1}{\sqrt{40}}</math>
Visszaírva y-ba:
<math>y(x) = \mp \sqrt{10} x^2 + (1\pm\sqrt{10}) x + 1</math>
}}
}}

A lap jelenlegi, 2016. október 22., 12:36-kori változata

Az Analízis (MSc) tárgyban a ZH-kon és vizsgákon tipikusan előforduló számolós feladatok és megoldásaik. Emelett még az elméletet is érdemes átnézni, a számonkérés 10-20%-a elmélet szokott lenni.

Integrál trafók témakör

Laplace trafó diff-egyenlet

1) [2015ZH1] Laplace transzformáció segítségével számítsuk ki x(t)-t, ha

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \dot{x}(t) = 2y(t) - x(t) + 1}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \dot{y}(t) = 3y(t) - 2x(t)}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle x(0) = 0,~y(0) = 1}

Megoldás:
  • Vegyük mindkét egyenlet Laplace trafóját (Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle X := \mathcal{L}(x),~ Y := \mathcal{L}(y)} ):

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle sX - x(0) = 2Y - X + \frac{1}{s}}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle sY - y(0) = 3Y - 2X}

  • Az egyenleteket átrendezve, és x(0), y(0)-t behelyettesítve:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle (s+1)X + (-2)Y = \frac{1}{s}}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle (2)X + (s-3)Y = 1}

  • Mátrixos alakra hozva:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \begin{bmatrix}s+1 & -2 \\ 2 & s-3\end{bmatrix} \begin{bmatrix}x \\ y\end{bmatrix} = \begin{bmatrix}\frac{1}{s} \\ 1\end{bmatrix}}

  • Megoldás X-re (a számlálóban a mátrix első oszlopa le lett cserélve az egyenlet jobb oldalára. Ha y-t számolnánk, akkor a második oszlopot kéne lecserélni):

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle X = \frac{det\left(\begin{bmatrix}\frac{1}{s} & -2 \\ 1 & s-3\end{bmatrix}\right)}{det\left(\begin{bmatrix}s+1 & -2 \\ 2 & s-3\end{bmatrix}\right)} = \frac{\frac{s-3}{s} + 2}{(s+1)(s-3)+4} = \frac{3 (s-1)}{s(s^2 - 2s + 1)} = \frac{3 (s-1)}{s(s-1)^2} = \frac{3}{s(s-1)}}

  • Az inverz laplacehoz bontsuk parciális törtekre:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \frac{A}{s} + \frac{B}{s-1} = \frac{A(s-1) + Bs}{s(s-1)} = \frac{3}{s(s-1)}}

  • Együtthatókat összehasonlítva:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle A + B = 0, -A = 3}

  • Ahonnan:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle A = -3,~B = 3}

  • Vagyis Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle X(s) = \frac{-3}{s} + \frac{3}{s-1}}
  • Tehát a táblázat alapján Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle x(t) = -3 + 3e^t}

2) [2016ZH1] Laplace transzformáció segítségével számítsuk ki x(t)-t, ha

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \ddot{x}(t) = 2x(t) - 3y(t)}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \ddot{y}(t) = x(t) - 2y(t)}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle x(0) = \dot{x}(0) = 0,~y(0) = 0,~\dot{y}(0) = 1}

Megoldás:
  • Vegyük mindkét egyenlet Laplace trafóját:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle s^2X - sx(0) - \dot{x}(0) = 2X - 3Y}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle s^2Y - sy(0) - \dot{y}(0) = X - 2Y}

  • Átrendezve és mátrixos alakra hozva:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \begin{bmatrix}s^2-2 & 3 \\ -1 & s^2+2\end{bmatrix} \begin{bmatrix}x \\ y\end{bmatrix} = \begin{bmatrix}0 \\ 1\end{bmatrix}}

  • Megoldás X-re:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle X = \frac{det\left(\begin{bmatrix}0 & 3 \\ 1 & s^2+2\end{bmatrix}\right)}{det\left(\begin{bmatrix}s^2-2 & 3 \\ -1 & s^2+2\end{bmatrix}\right)} = \frac{-3}{(s^2-2)(s^2+2)+3} = \frac{-3}{s^4-1} = \frac{-3}{(s^2-1)(s^2+1)}}

  • Parc törtek:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \frac{A}{s^2-1} + \frac{B}{s^2+1} = \frac{(A+B)s^2 + (A-B)}{s^4-1} = \frac{-3}{s^4-1}}

  • Ahonnan:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle A = -\frac{3}{2},~B = \frac{3}{2}}

  • Inverz Laplace után: Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle x(t) = -\frac{3}{2}sht + \frac{3}{2}sint}

3) [2016ZH1] Transzformáljuk elsőrendűvé a Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle y'' + xy' = x} differenciálegyenlet Laplace transzformációval (Nem kell megoldani!)!

Megoldás:
  • Számítsuk ki a tagok Laplace trafóját (x szerint):
    • Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{L}_x(y'') = s^2 Y - s y(0) - y'(0)}
    • Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{L}_x(xy') = \mathcal{L}_x(xf(x)) = -(\mathcal{L}_x(f(x)))' = -(\mathcal{L}_x(y'))' = -(s Y(s) - y(0))' = -(s' Y(s) + s Y'(s)) = -Y - sY' }
    • Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{L}_x(x) = \frac{1}{s^2}}
  • Tehát az egyenlet Laplace transzformáltja (elsőrendű Y-ban):
Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle s^2 Y - s y(0) - y'(0) + -Y - sY' = \frac{1}{s^2}}

Laplace trafó szabályok alkalmazása

1) [2016PZH] Számítsuk ki az alábbi jobboldali határétrékeket:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \lim_{x \to 0+}f'(x) = ?, ~ \lim_{x \to 0+}f''(x) = ?, ha ~\mathcal{L}(f) = \frac{s^2-3s+1}{5s^4-4s^3+8}}

Megoldás:
  • Számoljuk ki Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{L}'(f)} -et!

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{L}'(f) = s\mathcal{L}(f) - \lim_{x \to 0+}f(x)}

  • Vegyük ennek az egyenletnek a végtelenben vett határértékét:
    • Egy Laplace trafó, és annak bármelyik deriváltja nullázhoz tart a végtelenben: Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle lim_{s \to \infty}\mathcal{L}'(f)=0}
    • Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle lim_{s \to \infty}s\mathcal{L}(f) = lim_{s \to \infty}\frac{s(s^2-3s+1)}{5s^4-4s^3+8} = 0}
  • Tehát:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle 0 = 0 - f(0+)}

  • Amiből:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle f(0+) = 0}

  • Csináljuk meg ugyanezt Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{L}''(f)} -re!

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{L}''(f) = s^2\mathcal{L}(f) - sf(0+) - f'(0+)}

  • Vagyis:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle 0 = \frac{1}{5} - 0 - f'(0+)}

  • Amiből:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle f'(0+) = \frac{1}{5}}

  • Végül csináljuk meg ugyanezt Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{L}'''(f)} -re!

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{L}'''(f) = s^3\mathcal{L}(f) - s^2f(0+) - sf'(0+) - f''(0+)}

  • Itt a határérték picit bonyolultabb:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle 0 = lim_{s \to \infty}(\frac{s}{5} - 0 - \frac{s}{5} - f''(0+))}

  • Amiből:
Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle lim_{s \to \infty}(f''(0+)) = f''(0+) = 0}


2) [2016V2] Számítsuk ki az alábbi integrált: Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \int_0^\infty \frac{\cos t-e^{-t}}{t} dt}

Megoldás:

Laplace tulajdonságok miatt Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \int_0^\infty \frac{f(t)}{t} dt = \int_0^\infty \mathcal{L}(f)(s) ds} .

Jelen esetben Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle f(t) = \cos t - e^{-t}} , számoljuk ki az integrált:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \int_0^\infty \mathcal{L}(f) ds = \int_0^\infty \frac{s}{s^2+1} - \frac{1}{s+1} ds = \int_0^\infty \frac12 \frac{2s}{s^2+1} - \frac{1}{s+1} = }

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \left[ \frac12 \ln|s^2+1| - \ln |s+1| \right]_0^\infty = \left[ \ln \sqrt{|s^2+1|} - \ln |s+1| \right]_0^\infty = \left[ \ln \frac{\sqrt{|s^2+1|}}{|s+1} \right]_0^\infty = \ln 1 - \ln 1 = 0}

Fourier diff-egyenlet

1) [2015ZH1] Oldjuk meg Fourier transzformáció segítségével!

Megoldás:
  • Vegyük az egyenlet Fourier trafóját (a táblázatban a Fourier trafó y függvénye, de az y itt mást jelent, a táblázatbeli y-ok helyére írjuk s-t, illetve vezessük be az alábbi jelölést: )!:

  • Átrendezve:

  • Aminek a disztribúció értelemben vett megoldás Y-ra:
    • Ha , akkor leoszthatunk vele.
    • Ha , akkor Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle 0 \cdot Y(-4i) = 0} , vagyis Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle Y(-4i)} bármilyen konstans lehet, ezt jelöljük pl c-vel.

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle Y = c \cdot \delta(s+4i) + \frac{8\sqrt{2\pi}\delta(s)}{is-4}}

  • Az összeg jobboldali tagja egyszerűsíthető, ha kihasználjuk, hogy az egy disztribúció (a Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \delta(s)} a nevezőben lévő s-be is nullát helyettesít):

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \frac{8\sqrt{2\pi}\delta(s)}{is-4}(\varphi) = \delta(s)\frac{8\sqrt{2\pi}}{is-4}(\varphi) = \delta(s)(\frac{8\sqrt{2\pi}}{is-4}\varphi) = \frac{8\sqrt{2\pi}}{i0-4}\varphi(0) = -2\sqrt{2\pi}\delta(s)}

  • Vagyis:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle Y = c \cdot \delta(s+4i) + -2\sqrt{2\pi}\delta(s)}

  • Aminek vegyük az inverz Fourier transzformáltját:
    • Megjegyzés: A táblázatban szerepel Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{F}(f(t)+a) = e^{ias}\mathcal{F}(f(t))} , de nekünk inverz trafó kell
    • Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{F}^{-1}(F(s) + a) = \mathcal{F}(F(s) + a)|_{t=-s} = e^{ia(-t)}(\mathcal{F}(F(s))|_{t=-s}) = e^{ia(-t)}\mathcal{F}^{-1}(F(s))}
Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle y(t) = c e^{4t} - 2}

2) [2016ZH1] Transzformáljuk elsőrendűvé a Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle y'' + xy' = x} differenciálegyenlet Fourier transzformációval (Nem kell megoldani!)!

Megoldás:
  • Számítsuk ki az egyenlet tagjainak Fourier trafóját (x szerint):
    • Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{F}_x(y'') = i^2 s^2 \hat{y} = -s^2 \hat{y}}
    • Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{F}_x(xy') = \frac{\mathcal{F}_x(y')'}{-i} = i\mathcal{F}_x(y')' = i(is\hat{y})'= -(s\hat{y})' = -\hat{y} - s\hat{y}'}
    • Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{F}_x(x) = \sqrt{2\pi}i\delta'(s)}
  • Vagyis az egyenlet Fourier trafója (elsőrendű diff-egyenlet Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \hat{y}} -ra):
Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle -s^2 \hat{y} + -\hat{y} - s\hat{y}' = \sqrt{2\pi}i\delta'(s)}

3) [2016V1] Fourier transzformáció segítségével határozzuk meg u(x, t)-t, ha

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \frac{\partial^2 u}{\partial^2 x} + \frac{\partial^2 u}{\partial y^2} = 0}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle u(x, 0) = 1,~x \in \mathcal{R},y \geq 0}

Megoldás:

Egy u(x, y) függvény x szerinti Fourier trafójának a definíciója:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \hat{u}(s, y) = \frac{1}{\sqrt{2 \pi}} \int_{-\infty}^{\infty} u(x, y) e^{-ixs} dx }

Vegyük az egyenlet x szerinti Fourier trafóját (a deriválás x-ben Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle i \cdot s} -el szorzás):

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle -s^2 \hat{u}(s,y) + \frac{\partial^2}{\partial y^2}\hat{u}(s, y) = 0}

Oldjuk meg a diff-egyenletet y-ra (az y szerinti deriváltat jelölje a vessző):

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \hat{u}_s''(y) - s^2 \hat{u}_s(y) = 0}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \lambda^2 = s^2 }

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \hat{u}_s(y) = c_1(s) e^{|s|y} + c_2(s) e^{-|s|y}}

Tudjuk, hogy ez a kifejezés Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle s \to \infty} -ben nullához tart, mert egy Fourier trafó:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle lim_{s \to \infty}c_1(s) e^{|s|y} + c_2(s) e^{-|s|y} = 0}

Ami, tekintve, hogy Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle y \geq 0} , csak akkor teljesülhet, ha Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle c_1(s) = 0} .

Tehát:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \hat{u}_s(y) = c_2(s) e^{-|s|y}}

A kezdeti feltétel Fourier trafója:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \hat{u}(0) = \sqrt{2 \pi} \delta (s)}

A két egyenletet összevetve:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle c_2(s) = \sqrt{2 \pi} \delta (s)}

Vagyis: Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \hat{u}(s, y) = \sqrt{2 \pi} \delta (s) e^{-|s|y}}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle u(x, y)} -hoz vegyük ennek az x szerinti inverz Fourier trafóját:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \hat{u}(s, y) = \mathcal{F}(1) \cdot e^{-|s|y}}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle u(x, y) = 1 * \mathcal{F}^{-1}(e^{-|s|y})}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{F}^{-1}(e^{-|s|y}) = \sqrt{\frac{2}{\pi}}\frac{y}{x^2 + y^2}}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle u(x, y) = \frac{1}{\sqrt{2 \pi}} \int_{-\infty}^{\infty} 1 \cdot \sqrt{\frac{2}{\pi}}\frac{y}{\xi^2 + y^2} d\xi}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle u(x, y) = \frac{y}{\pi} \int_{-\infty}^{\infty} \frac{1}{\xi^2 + y^2} d\xi}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle u(x, y) = \frac{1}{y \pi} \int_{-\infty}^{\infty} \frac{1}{(\frac{\xi}{y})^2 + 1} d\xi}

Vezessük be a Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle z = \frac{\xi}{y},~d\xi = y dz} változót:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle u(x, y) = \frac{1}{y \pi} \int_{-\infty}^{\infty} \frac{1}{z^2 + 1} ydz}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle u(x, y) = \frac{y}{y \pi} \left[arctg z \right]_{-\infty}^{\infty}}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle u(x, y) = \frac{1}{\pi} \left( \frac{\pi}{2} - (-\frac{\pi}{2}) \right) = \frac{\pi}{\pi} = 1}

Fourier trafó szabályok alkalmazása

1) [2015ZH1] Számítsuk ki az Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle f(x) = 3xe^{-x}H(x)} Fourier transzformáltját, ha tudjuk, hogy Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{F}(e^{-x}H(x)) = \frac{1}{\sqrt{2\pi}}\frac{1}{1+iy}}

Megoldás:

Vezessük be a Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle g(x) = e^{-x}H(x)} jelölést!

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{F}(f(x)) = 3 \mathcal{F}(x \cdot g(x)) = 3 \cdot \frac{\mathcal{F}(g(x))'}{-i} = 3i \cdot (\frac{1}{\sqrt{2\pi}}\frac{1}{1+iy})' = 3i \cdot (-1) \cdot i \cdot \frac{1}{\sqrt{2\pi}}\frac{1}{(1+iy)^2} = 3 \cdot \frac{1}{\sqrt{2\pi}}\frac{1}{(1+iy)^2}}

Disztribúciók

1) [2015ZH1] Adjuk meg Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \delta} és Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \delta'} lineáris kombinációjaként az disztribúciót!

Megoldás:
  • Nézzük meg, hogy egy függvényre hogyan viselkedik a feladatban szereplő disztribúció!

  • Vagyis:

2) [2016ZH1] Számítsuk ki a reguláris disztribúcuó és a disztribúció konvolúciójának hatását a Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \psi(x) = x^2} függvényre: Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle (T * \delta')x^2 = ?}

Megoldás:
  • Elődáson volt, hogy Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle (T * \delta') = T'}
    • Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle (T * \delta')\varphi(x+y) = T_x (\delta'_y(\varphi(x+y))) = T_x(-\delta_y(\varphi'(x+y))) = T_x(-\varphi'(x)) = T_x'(\varphi(x))}
  • Ezt felasználva alkalmazzuk a Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle T'} disztribúciót a Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \psi} függvényre:
Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle <(e^{-x^2})', (x^2)> = \int_{-\infty}^{\infty} (e^{-x^2})' (x^2) dx = [e^{-x^2}(x^2)]_{-\infty}^{\infty} - \int_{-\infty}^{\infty} e^{-x^2} 2x = 0 - [e^{-x^2}]_{-\infty}^{\infty} = 0}


3) [2016ZH1] Mi az Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle (x-3)f = 0} disztribúció értelemben vett egyenelet összes megoldása? (+1 miért?)

Megoldás:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle f = c \cdot \delta(x-3)}

  • Ha Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle x-3 \neq 0} , akkor leoszthatunk vele, és azt kapjuk, hogy Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle f = 0,~ha~x-3 \neq 0} .
  • Ha Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle x-3 = 0} , akkor Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle 0 \cdot f(3) = 0} , vagyis Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle f(3)} bármilyen konstans értéket felvehet, ezt jelöljük pl c-vel.
  • Tehát ha Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle x \neq 3} , akkor Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle f = 0} , ha Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle x = 3} , akkor tetszőleges Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle c} értékű, ez röviden: Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle f = c \cdot \delta(x-3)}


4) [2016ZH1] Adjuk meg az Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle e^{3x}\delta''(x-2)} disztribúciót a Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \delta} eltolt deriváltjainak lineáris kombinációjaként!

Megoldás:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle e^{3x}\delta''(x-2)(\varphi) = \delta''(x-2)(e^{3x}\varphi) = \delta(x-2)((e^{3x}\varphi)'') = \delta(x-2)((3e^{3x}\varphi + e^{3x}\varphi')') = }

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle = \delta(x-2)(9e^{3x}\varphi + 6e^{3x}\varphi' + e^{3x}\varphi'') = 9e^{6}\varphi(2) + 6e^{6}\varphi'(2) + e^{6}\varphi''(2) = (9e^{6}\delta(x-2) - 6e^{6}\delta'(x-2) + e^{6}\delta''(x-2))(\varphi)}

5) [2016PZH] Legyen u az Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle f(x) = x - 3} által generált reguláris disztribúció, Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \psi(x) = e^{-x^2}} . Számítsuk ki Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle (\sigma_2\tau_3\delta' * u)\psi} -t!

Megoldás:
  • Először szabaduljunk meg a konvulúciótól:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle (\sigma_2\tau_3\delta' * u) = (u * \sigma_2\tau_3\delta')\varphi(x+y) = u_x (\sigma_2\tau_3\delta'_y(\varphi(x+y))) = u_x(-\sigma_2\tau_3\delta_y(\varphi'(x+y))) = u_x(-\delta_y(\varphi'(2(x+y-3)))) = u_x(-\varphi'(2(x-3))) = u_x'(\sigma_2\tau_3(\varphi(x)))}

  • Az Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle u_x' = 1} , ezt bármilyen függvényre alkalmazva visszakapjuk az eredeti függvény (a sima zárójeles jelölés a disztribúció használatára itt nagyon félreérthető):

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle u_x'(\sigma_2\tau_3(\varphi(x))) = <1, \sigma_2\tau_3\varphi(x)>}

  • Majd értékeljük ki a disztribúciót a Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \varphi = e^{-x^2}} függvényen:
Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle <1, \sigma_2\tau_3 e^{-x^2}> = \int_{-\infty}^{\infty} e^{-(2x-6)^2}dx = \int_{-\infty}^{\infty} e^{-u^2}\frac{1}{2}du = \frac{\sqrt{\pi}}{2}}
Zoli megoldása:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle (u * \sigma_2 \tau_3 \delta')\varphi = (u * \delta' (2x-6))\varphi = u(x)(\delta'(2y-6) \varphi (x+y)) =}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle = u(x) (-\frac{\delta(2y-6)}{4} \varphi'(x+y)) = u(x) \frac{-\varphi'(x+3)}{4} = u'(x) \frac{\varphi(x+3)}{4} = \frac{1}{4}\int_{-\infty}^{\infty} 1 \cdot e^{-(x+3)^2} dx = \frac{\sqrt{\pi}}{4}}

Wavelet trafók

Megjegyzés: a kitevőbe írt törtek (pl: Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle e^{-\frac{x^2}{2}}} ) sok böngészőben hibásan jelennek meg, ezért ezekben az esetekben törtek helyett osztás jelet fogok használni.

1) [2015ZH1] Legyen Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \psi(x) = (1 - x^2)e^{-x^2 / 2}} , a mexikói kalap wavelet.

a) Legyen Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle f(x) = e^{-|x|}} . Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{F}(W_{\psi}f_a(b)) = ?}

b) Legyen Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle g(x) = x^2} . Tudjuk, hogy Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \int_{R}e^{-x^2 / 2}dx=\sqrt{2\pi}.~W_{\psi}g_a(b) = ?}

Megoldás:

a) A wavelet Fourier trafóját közvetlenül megkaphatjuk a wavelet kiértékelése nélkül: Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{F}(W_{\psi}f_a(b)) = \sqrt{|a|} \cdot \sqrt{2\pi} \hat{f}(y) \cdot \overline{\hat{\psi}(ay)}}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \hat{f}(y) = \sqrt{\frac{2}{\pi}} \frac{1}{1 + y^2}}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \hat{\psi}(y) = \mathcal{F}(e^{-x^2 / 2}) - \mathcal{F}(x^2 \cdot e^{-x^2 / 2}) = \mathcal{F}(e^{-x^2 / 2}) - \frac{\mathcal{F}(e^{-x^2 / 2})''}{(-i)^2} = \mathcal{F}(e^{-x^2 / 2}) + \mathcal{F}(e^{-x^2 / 2})''}

A táblázatban nincs benne, de közismert, hogy Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{F}(e^{-x^2 / 2}) = e^{-y^2 / 2}}

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \hat{\psi}(y) = e^{-y^2 / 2} + (e^{-y^2 / 2})'' = e^{-y^2 / 2} + (-y(e^{-y^2 / 2}))' = e^{-y^2 / 2} -e^{-y^2 / 2} + y^2(e^{-y^2 / 2}) = y^2(e^{-y^2 / 2})}

A táblázatból kiolvasott képletbe behelyettesítve:

Értelmezés sikertelen (SVG (a MathML egy böngészőkiegészítővel engedélyezhető): Érvénytelen válasz („Math extension cannot connect to Restbase.”) a(z) https://wikimedia.org/api/rest_v1/ szervertől:): {\displaystyle \mathcal{F}(W_{\psi}f_a(b)) = \sqrt{|a|} \cdot \sqrt{2\pi} \left(\sqrt{\frac{2}{\pi}} \frac{1}{1 + y^2}\right) \cdot \left((ay)^2(e^{-(ay)^2 / 2})\right)}

b)

Helyettesítésel integrállal tegyük egyszerűbbé a fenti képletet:

Használjuk ki, hogy korábban már kiszámoltuk, hogy

Amit kétszer parciálisan integrálva meg is kapjuk az eredményt:

2) [2016ZH1] A Poisson wavelet a következő:

a) Mutassuk meg, hogy , ha

b) Mutassuk meg, hogy

c)

Megoldás:

a)


b)

c)

Először számoljuk ki a wavelet Fourier trafóját (felhasználom, hogy ):

3) [2016PZH] Legyen . Adjuk meg f által generált wavelet transzformáltjának Fourier transzformáltját!

Megoldás:

Numerikus módszerek témakör

Parcdiff egyenletek (Fourier)

1) [2015ZH2] Oldjuk meg Fourier módszerrel az alábbi parciális differenciálegyenletet!

Megoldás:
  • Az -t keressük szorzat alakban:
  • A diffegyenlet így átírva:
  • Ez így már szeparálható:
    • Figyeljünk arra, hogy a deriváltak a számlálóban legyenek
    • A szeparálás utáni hányadosokról pedig tudjuk, hogy negatívak (innen jön a )

  • Nézzük meg, hogy melyik változóra van feltételünk, aminek a jobb oldalán konstans szerepel.
    • Az első két féltétel átírva: , minden t-re, vagyis
    • Tehát az X-re van a T-től nem függő feltételünk, ezért először az X-re oldjuk meg a diffegyenletet!
  • Oldjuk meg a diff-egyenletet:

  • Írjuk fel a karakterisztikus függvényt!

  • Vagyis a diff-egyenlet megoldása:

  • Vizsgáljuk meg a kezdeti feltételeket:

Ami csak olyan egész k értékekre teljesülhet, amikre:

  • Most oldjuk meg a diff-egyenletet T(t)-re, de a b helyére az újonnan kapott képletet írjuk be.

  • A T-re vonatkozó (k-tól függő) diff-egynelet:

  • Az -re vonatkozó k-tól függő egyenlet tehát:

  • Vezessük be az és konstansokat!

  • Az pedig felírható az -k összegeként az összes k-ra.

  • A maradék két feltétel segítségével számoljuk ki az és konstansok értékeit.

Amiből az együtthatók összehasonlításával megkapjuk, hogy , minden más , ha

  • A másik feltételhez ki kell számolni az -t.

  • A feltételbe beírva:

Innen pedig: , minden más pedig nulla.

Vagyis a megoldás:


2) [2016ZH2] Oldjuk meg Fourier módszerrel az alábbi parciális differenciálegyenletet!

Megoldás:

Először oldjuk meg x-re:

A -hoz tartozó megoldás nem érdekel minket, tehát .

Az X azonosan nulla megoldás megint nem érdekel minket, így:

Most oldjuk meg a T-re vonatkozó diff-egyenletet

Írjuk fel -t!

Majd pedig az ebből generált sort:

, minden más pedig nulla.

Vagyis:

.

Parcdiff egyenletek (véges differenciák)

1) [2015ZH2] Véges differenciák segítségével, felosztás mellett adjuk meg az értékét, ha

Megoldás:
  • Írjuk fel a diffegyenletet véges differenciákkal:
Magyarázat:
  • Írjuk fel a differál-egyenletet differa-egyenlet formában!

  • Közös nevezőre hozva:

  • Na most felejtsük, hogy delta nullához tart, és válasszunk ki egy megfelelően kicsi értéket vízszintes (h) és függőleges (k) irányban. A folytonos függvény helyett pedig használjuk egy ilyen lépésközönként mintavételezett diszkrét függvényt, ahol jeletése .

  • Válasszuk meg a feladatban adott h értékhez a k értékét, hogy az egyenletből a lehető legtöbb tag kiessen (jelen esetben a választás célszerű).

  • Fejezzük ki -et az egyenletből.

  • Ennek a képletnek a rekurzív alkalmazásával el tudunk jutni a peremfeltételtől az u_{1,2} értékig.

  • Innen az és a ismert a peremfeltétel alapján, de az -ért még számolnunk kell.

  • Az -hez a nullában vett t szerinti deriváltra vonatkozó feltételt kell használni:

  • Vagyis:

  • A kért pont tehát kiszámolható az alábbi peremen található értékekből (papíron egyszerűbb felvenni egy négyzetrácsot az értékeknek, és mindenhova odaírni az adott értéket):

2) [2016ZH2] Vázoljuk fel az alábbi feladat megoldását véges differenciák módszerével, ha , az x irányú távolság, h = 1. Mennyi lesz ?

Megoldás:

Az egyszerű számolás miatt legyen

Ez alapján a keresett érték:

Jordan normál-forma

1) [2016ZH2] Adjuk meg az egyenlet megoldását, ha

Megoldás:
  • Először meg kell határozni B sajátértékeit. Ezt a egyenlet megoldásaiként kapjuk meg. Most az -os szorzó miatt inkább számoljuk azzal, hogy

  • Fejtsük ki a determinánst az első oszlop szerint:

  • Most határozzunk meg minden sajátértékhez egy sajátvektort (itt az -os szorzó nem számít, a sajátvektor csak konstans szorzó erejéig egyértelmű)
  • Először a -hoz keresünk két sajátvektort:

  • Mindhárom egyenletünk megegyezünk, az y legyen mondjuk 1, ekkor a z-nek -2-nek kell lennie, az x tetszőleges. Az x=0 és az x=1 két lineáris független sajátvektort ad.

  • Határozzuk meg a -höz tartozó sajátvektort is:

  • Tehát egy sajátvektor például:

  • A Jordan-normál forma (sajátértékek főátalóban, itt már számít a skalár szorzó) és a transzformációs mátrix (sajátvektorok alkotta mátrix):

  • A végeredményt az alábbi alakban kapjuk majd meg: . Ehhez viszont először invertálni kell T-t.
  • Gauss-elimináljunk!

  • Számoljuk ki -t!

  • A végeredmény tehát (a mátrix szorzásokat már nem kell elvégezni):

Nem lineáris egyenletek numerikus megoldása

1) [2015ZH2] Keressük a egyenlet megoldását. Tudjuk, hogy a gyök a [4, 5] intervallumban van.

a) A gyökhöz milyen közel kell indítani a húrmódszert, hogy az eljárás konvergáljon?

b) Használható-e a [4, 5] intervallumon az iteráció?

Megoldás:

a) A húrmódszer konvergens ha a tartomány összes pontján.

Ez megadja, hogy max mekkora lehet az intervallum hossza, hogy az algoritmus konvergáljon. Gyakorlatban azt szoktuk vizsgálni, hogy a számláló maximuma és a nevező minimuma esetén is teljesül-e a feltétel, ami egy szűkebb feltétel, de becslésnek jó.

Számoljuk ki a deriváltakat!

Nézzük meg ezeknek a minimumát és maximumát (csak a tartomány szélei érdekesek, nincs lokális minimuma, tehát az x helyére mindenhova négyet vagy ötöt írunk)

b) Az iteráció konvergens ha a tartomány összes pontján.

Tehát a tartomány egyetlen pontjára se teljesül a konvergencia szükséges feltétele, azaz az iteráció nem konvergens.

2) [2016ZH2] Tekintsük az egyenletet az [1, 2] intervallumon! Megoldható-e iterációval az [1, 2] valamely részintervallumán? Ha igen, milyen rövid legyen? Megoldható-e húrmódszerrel az [1, 2] valamely részintervallumán? Ha igen, milyen rövid legyen?

Megoldás:
  • Iteráció: , az [1, 2] intervallum összes pontján. Ebből következik, hogy az iteráció bármely részintervallumon divergens lesz, tehát nem használható.
  • Húrmódszer:

Vagyis az algoritmus konvergens, ha

3) [2016PZH] Az egyenlet esetében az intervallum felezés, vagy az iteráció a célravezetőbb az [1, 2] intervallumon? És a [2, 3]-n?

Megoldás:

Az intervallumfelezés esetén minden lépésben megfelezzük az intervallumot (meglepő mi? :D), szóval k lépés után a pontossága:

A iteráció esetében a pontosság -el szorzódik meg minden iteráció után. Ha ez kisebb, mint , akkor ez a módszer gyorsabban konvergál, mint az intevallum felezés.

Az [1,2] tartományon ennek a maximuma ami nagyobb, mint 1, ezért itt az iteráció még csak nem is konvergens. A [2, 3] tartományon a maximum , tehát itt az iteráció gyorsabban konvergál.

4) [2016V1] Newton (érintő) módszerrel keressük a egyenlet megoldását. Adjuk meg -et és segítségével!
Legyen . Adjuk meg -t úgy, hogy a módszer konvergáljon!
Mi a konvergencia sebessége?

Megoldás:

A konvergencia feltétele: a tartomány összes pontján, illetve ezt közelíthetjük a számláló maximumával és nevező minimumával:


A konvergencia sebessége: , vagy egyszerűbb alakban:

Lagrange multiplikátor módszer

1) [2015ZH2] Keressük meg az szélsőértékét az feltétel mellett! Vizsgáljuk meg a feltételes definitséget a kapott pontban!

Megoldás:
  • Vezessük be az alábbi függvényt:

  • A szélsőérték akkor létezhet, ha az összes változó szerinti derviált nulla:

Az első egyenlet 2x szeresét a második egyenlet y szorosával egyenlővé téve:

Azaz vagy

  • eset: (ellentmondás: x, y, z pozitív a feladat szerint)
  • eset:

Az második egyenlet 3y szeresét a harmadik egyenlet 2z szeresét egyenlővé téve:

Vagyis (ismerve, hogy ):

A definitséghez szükség van ebben a pontban a feltétel gradiensére:

Illetve a gradiensre merőleges vektorok alakjára (skalárszorzat alapján: )

Ezen kívül még az F Hesse mátrixa is kelle fog ebben a pontban:

A definitséghez szorozzuk meg a Hesse mátrixot a gradiensre merőleges vektorokkal mindkét oldalról:

Ennek az előjele lehet pozitív és negatív is x és y értékétől függően, vagyis a mátrix indefinit, azaz itt nincs szélsőérték.

(Ha mindig pozitív lett volna, az minimum helyet jelölt volna, ha mindig negatív akkor maximum, ha mindig nulla, akkor pedig nyereg pont.)

2) [2016ZH2] Hol lehet feltételes szélsőértéke a függvénynek az feltétel mellett? (+3 pontért: Az egyik lehetséges pontban nézzük meg, hogy van-e!)

Megoldás:

A harmadik egyenletből:

Azaz vagy

  • eset: ,
  • eset:

Az első egyenletből:

Az második egyenletből egyenletből:

(x = 0: ellentmondás)

A negyedik egyenlet alapján:

Vagyis a megoldások (4 db):

3) [2016PZH] Hol lehet feltételes szélsőértéke a függvénynek az feltétel mellett? Állapoítsuk meg a szélsőértékek jellegét!

Megoldás:

Vonjuk ki a második egyenletből a harmadikat:

Azaz vagy

A második és harmadik egyenlet is azt adja, hogy:

Az első egyenlet alapján:

Tehát a két megoldás (a negyedik egyenlet alapján):

  • eset

A második egyenletből:

Az első egyenletbe írva:

Azaz , ellentmondás.

A szélsőértékek jellege:

Az adott pontokban:

Az erre merőleges vektorok:

A Hesse mátrix:

A definitség:

Ez indefinit, itt nincs szélsőérték.

Variáció számítás

1) [2015ZH2] Keressük meg az funkcionálhoz tartozó extremális y függvényt!

Megoldás:

Ez a feladattípus arról szól, hogy használjuk az Euler-Lagrange (EL) egyenletet:

  • Vegyük észre, hogy két különböző deriváltjel szerepel a képletben, és ezek mást jelentenek.
  • A azt jelenti, hogy csak az -et közvetlenül tartalmazó tagokat deriváljuk, de az -től függő függvényt már konstansnak (független változónak) tekintjük a deriválás szempontjából.
  • A esetében mindent deriválunk szerint, ami függ -től.

Az f függvény, amire alkalmazni kell az EL-t, az az integrál belseje: . Ha lenne feltétel is, akkor ugyanúgy be kéne vezetni egy függvényt, és arra kéne megoldani az EL-t.

A kezdeti felételeket felhasználva:

Tehát , azaz a megoldás:

.

2) [2015ZH2] Keressük meg az funkcionálhoz tartozó extremális y függvényt!

Megoldás:

Vezessünk be egy változót, és erre oldjuk meg a differenciálegyenletet (ha az egyenletből az x hiányozna, akkor y szerinti deriválásra kéne áttérni).

Írjuk vissza az y'-t p helyére

Ez egy sokkal nehezebb integrál, mint ami ZH-kon elő szokott fordulni.

Amúgy elvileg megoldható és helyettesítéssel meg néhány trigonometrikus összefüggés felhasználásával, és ez lesz a eredménye:

A két kezdeti feltételt felhasználva ki lehet számolni a két konstans értékét (). De analitikusan ez még a Mathematica-nak sem sikerült. Persze lehet próbálkozni numerikus módszerekkel :p

Valami nagyon el van b*va ezzel a feladattal.

https://s-media-cache-ak0.pinimg.com/236x/55/08/4b/55084be16a6b92e2cdb97951f371f4df.jpg

3) [2016V1] Keressük meg az extremális függvényt az operátorra vonatkozóan a feltétel mellett!

Megoldás:

Erre alkalmazzuk az Euler-Lagrange egyenletet:

Használjuk fel a kezdeti feltételeket!

A -hoz ki kell számolni J(y)-t.

Visszaírva y-ba:

A lap eredeti címe: „https://vik.wiki/index.php?title=Analízis_(MSc)_típusfeladatok&oldid=190527”