Analízis (MSc) típusfeladatok

Integrál trafók témakör

Laplace trafó diff-egyenlet

1) [2015ZH1] Laplace transzformáció segítségével számítsuk ki x(t)-t, ha

${\dot {x}}(t)=2y(t)-x(t)+1$

${\dot {y}}(t)=3y(t)-2x(t)$

$x(0)=0,~y(0)=1$

Megoldás:

• Vegyük mindkét egyenlet Laplace trafóját ($X:={\mathcal {L}}(x),~Y:={\mathcal {L}}(y)$):

$sX-x(0)=2Y-X+{\frac {1}{s}}$

$sY-y(0)=3Y-2X$

• Az egyenleteket átrendezve, és x(0), y(0)-t behelyettesítve:

$(s+1)X+(-2)Y={\frac {1}{s}}$

$(2)X+(s-3)Y=1$

• Mátrixos alakra hozva:

${\begin{bmatrix}s+1&-2\\2&s-3\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}x\\y\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}{\frac {1}{s}}\\1\end{bmatrix}}$

• Megoldás X-re (a számlálóban a mátrix első oszlopa le lett cserélve az egyenlet jobb oldalára. Ha y-t számolnánk, akkor a második oszlopot kéne lecserélni):

$X={\frac {det\left({\begin{bmatrix}{\frac {1}{s}}&-2\\1&s-3\end{bmatrix}}\right)}{det\left({\begin{bmatrix}s+1&-2\\2&s-3\end{bmatrix}}\right)}}={\frac {{\frac {s-3}{s}}+2}{(s+1)(s-3)+4}}={\frac {3(s-1)}{s(s^{2}-2s+1)}}={\frac {3(s-1)}{s(s-1)^{2}}}={\frac {3}{s(s-1)}}$

• Az inverz laplacehoz bontsuk parciális törtekre:

${\frac {A}{s}}+{\frac {B}{s-1}}={\frac {A(s-1)+Bs}{s(s-1)}}={\frac {3}{s(s-1)}}$

• Együtthatókat összehasonlítva:

$A+B=0,-A=3$

• Ahonnan:

$A=-3,~B=3$

• Vagyis $X(s)={\frac {-3}{s}}+{\frac {3}{s-1}}$

• Tehát a táblázat alapján $x(t)=-3+3e^{t}$

---

2) [2016ZH1] Laplace transzformáció segítségével számítsuk ki x(t)-t, ha

${\ddot {x}}(t)=2x(t)-3y(t)$

${\ddot {y}}(t)=x(t)-2y(t)$

$x(0)={\dot {x}}(0)=0,~y(0)=0,~{\dot {y}}(0)=1$

Megoldás:

• Vegyük mindkét egyenlet Laplace trafóját:

$s^{2}X-sx(0)-{\dot {x}}(0)=2X-3Y$

$s^{2}Y-sy(0)-{\dot {y}}(0)=X-2Y$

• Átrendezve és mátrixos alakra hozva:

${\begin{bmatrix}s^{2}-2&3\\-1&s^{2}+2\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}x\\y\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}0\\1\end{bmatrix}}$

• Megoldás X-re:

$X={\frac {det\left({\begin{bmatrix}0&3\\1&s^{2}+2\end{bmatrix}}\right)}{det\left({\begin{bmatrix}s^{2}-2&3\\-1&s^{2}+2\end{bmatrix}}\right)}}={\frac {-3}{(s^{2}-2)(s^{2}+2)+3}}={\frac {-3}{s^{4}-1}}={\frac {-3}{(s^{2}-1)(s^{2}+1)}}$

• Parc törtek:

${\frac {A}{s^{2}-1}}+{\frac {B}{s^{2}+1}}={\frac {(A+B)s^{2}+(A-B)}{s^{4}-1}}={\frac {-3}{s^{4}-1}}$

• Ahonnan:

$A=-{\frac {3}{2}},~B={\frac {3}{2}}$

• Inverz Laplace után: $x(t)=-{\frac {3}{2}}sht+{\frac {3}{2}}sint$

---

3) [2016ZH1] Transzformáljuk elsőrendűvé a $y''+xy'=x$ differenciálegyenlet Laplace transzformációval (Nem kell megoldani!)!

Megoldás:

• Számítsuk ki a tagok Laplace trafóját (x szerint):
  • ${\mathcal {L}}_{x}(y'')=s^{2}Y-sy(0)-y'(0)$
  • ${\mathcal {L}}_{x}(xy')=-({\mathcal {L}}_{x}(y'))'=-(sY-y(0))'=-(s'Y+sY')=-Y-sY'$
  • ${\mathcal {L}}_{x}(x)={\frac {1}{s^{2}}}$
• Tehát az egyenlet Laplace transzformáltja (elsőrendű Y-ban):

$s^{2}Y-sy(0)-y'(0)+-Y-sY'={\frac {1}{s^{2}}}$

Laplace trafó szabályok alkalmazása

1) [2016PZH] Számítsuk ki az alábbi jobboldali határétrékeket:

$\lim _{x\to 0+}f'(x)=?,~\lim _{x\to 0+}f''(x)=?,ha~{\mathcal {L}}(f)={\frac {s^{2}-3s+1}{5s^{4}-4s^{3}+8}}$

Megoldás:

• Számoljuk ki ${\mathcal {L}}'(f)$-et!

${\mathcal {L}}'(f)=s{\mathcal {L}}(f)+\lim _{x\to 0+}f(x)$

• Vegyük ennek az egyenletnek a végtelenben vett határértékét:
  • Egy Laplace trafó, és annak bármelyik deriváltja nullázhoz tart a végtelenben: $lim_{s\to \infty }{\mathcal {L}}'(f)=0$
  • $lim_{s\to \infty }s{\mathcal {L}}(f)=lim_{s\to \infty }{\frac {s(s^{2}-3s+1)}{5s^{4}-4s^{3}+8}}=0$
• Tehát:

$0=0+f(0+)$

• Amiből:

$f(0+)=0$

• Csináljuk meg ugyanezt ${\mathcal {L}}''(f)$-re!

${\mathcal {L}}''(f)=s^{2}{\mathcal {L}}(f)+sf(0+)+f'(0+)$

• Vagyis:

$0={\frac {1}{5}}+0+f'(0+)$

• Amiből:

$f'(0+)=-{\frac {1}{5}}$

• Végül csináljuk meg ugyanezt ${\mathcal {L}}'''(f)$-re!

${\mathcal {L}}'''(f)=s^{3}{\mathcal {L}}(f)+s^{2}f(0+)+sf'(0+)+f''(0+)$

• Itt a határérték picit bonyolultabb:

$0=lim_{s\to \infty }({\frac {s}{5}}+0-{\frac {s}{5}}+f''(0+))$

• Amiből:

$lim_{s\to \infty }(f''(0+))=f''(0+)=0$

Fourier diff-egyenlet

1) [2015ZH1] Oldjuk meg Fourier transzformáció segítségével! $y'(x)-4y(x)=8$

Megoldás:

• Vegyük az egyenlet Fourier trafóját (a táblázatban a Fourier trafó y függvénye, de az y itt mást jelent, a táblázatbeli y-ok helyére írjuk s-t, illetve vezessük be az alábbi jelölést: $Y={\mathcal {F}}(y)$)!:

$isY-4Y=8{\sqrt {2\pi }}\delta (s)$

• Átrendezve:

$-i(s+4i)Y=8{\sqrt {2\pi }}\delta (s)$

• Aminek a disztribúció értelemben vett megoldás Y-ra:
  • Ha $s+4i\neq 0$, akkor leoszthatunk vele.
  • Ha $s+4i=0$, akkor $0\cdot Y(-4i)=0$, vagyis $Y(-4i)$ bármilyen konstans lehet, ezt jelöljük pl c-vel.

$Y=c\cdot \delta (s+4i)+{\frac {8{\sqrt {2\pi }}\delta (s)}{is-4}}$

• Az összeg jobboldali tagja egyszerűsíthető, ha kihasználjuk, hogy az egy disztribúció (a $\delta (s)$ a nevezőben lévő s-be is nullát helyettesít):

${\frac {8{\sqrt {2\pi }}\delta (s)}{is-4}}(\varphi )=\delta (s){\frac {8{\sqrt {2\pi }}}{is-4}}(\varphi )=\delta (s)({\frac {8{\sqrt {2\pi }}}{is-4}}\varphi )={\frac {8{\sqrt {2\pi }}}{i0-4}}\varphi (0)=-2{\sqrt {2\pi }}\delta (s)$

• Vagyis:

$Y=c\cdot \delta (s+4i)+-2{\sqrt {2\pi }}\delta (s)$

• Aminek vegyük az inverz Fourier transzformáltját:
  • Megjegyzés: A táblázatban szerepel ${\mathcal {F}}(f(t)+a)=e^{ias}{\mathcal {F}}(f(t))$, de nekünk inverz trafó kell
  • ${\mathcal {F}}^{-1}(F(s)+a)={\mathcal {F}}(F(s)+a)|_{t=-s}=e^{ia(-t)}({\mathcal {F}}(F(s))|_{t=-s})=e^{ia(-t)}{\mathcal {F}}^{-1}(F(s))$

$y(t)=ce^{4t}-2$

---

2) [2016ZH1] Transzformáljuk elsőrendűvé a $y''+xy'=x$ differenciálegyenlet Fourier transzformációval (Nem kell megoldani!)!

Megoldás:

• Számítsuk ki az egyenlet tagjainak Fourier trafóját (x szerint):
  • ${\mathcal {F}}_{x}(y'')=i^{2}s^{2}{\hat {y}}=-s^{2}{\hat {y}}$
  • ${\mathcal {F}}_{x}(xy')={\frac {{\mathcal {F}}_{x}(y')'}{-i}}=i{\mathcal {F}}_{x}(y')'=i(is{\hat {y}})'=-(s{\hat {y}})'=-{\hat {y}}-s{\hat {y}}'$
  • ${\mathcal {F}}_{x}(x)={\sqrt {2\pi }}i\delta '(s)$
• Vagyis az egyenlet Fourier trafója (elsőrendű diff-egyenlet ${\hat {y}}$-ra):

$-s^{2}{\hat {y}}+-{\hat {y}}-s{\hat {y}}'={\sqrt {2\pi }}i\delta '(s)$

Fourier trafó szabályok alkalmazása

1) [2015ZH1] Számítsuk ki az $f(x)=3xe^{-x}H(x)$ Fourier transzformáltját, ha tudjuk, hogy ${\mathcal {F}}(e^{-x}H(x))={\frac {1}{\sqrt {2\pi }}}{\frac {1}{1+iy}}$

Megoldás:

Vezessük be a $g(x)=e^{-x}H(x)$ jelölést!

${\mathcal {F}}(f(x))=3{\mathcal {F}}(x\cdot g(x))=3\cdot {\frac {{\mathcal {F}}(g(x))'}{-i}}=3i\cdot ({\frac {1}{\sqrt {2\pi }}}{\frac {1}{1+iy}})'=3i\cdot (-1)\cdot i\cdot {\frac {1}{\sqrt {2\pi }}}{\frac {1}{(1+iy)^{2}}}=3\cdot {\frac {1}{\sqrt {2\pi }}}{\frac {1}{(1+iy)^{2}}}$

Disztribúciók

1) [2015ZH1] Adjuk meg $\delta$ és $\delta '$ lineáris kombinációjaként az $e^{3x-2}\delta '(x)$ disztribúciót!

Megoldás:

• Nézzük meg, hogy egy $\varphi$ függvényre hogyan viselkedik a feladatban szereplő disztribúció!

$(e^{3x-2}\delta '(x))(\varphi )=\delta '(x)(e^{3x-2}\varphi )=-\delta (x)(e^{3x-2}\varphi )'=-\delta (x)(3\cdot e^{3x-2}\varphi +e^{3x-2}\varphi ')=-3e^{-2}\varphi (0)-e^{-2}\varphi '(0)=(-3e^{-2}\delta (x)+e^{-2}\delta '(x))(\varphi )$

• Vagyis:

$e^{3x-2}\delta '(x)=-3e^{-2}\delta (x)+e^{-2}\delta '(x)$

---

2) [2016ZH1] Számítsuk ki a $T=e^{-x^{2}}$ reguláris disztribúcuó és a $\delta '$ disztribúció konvolúciójának hatását a $\psi (x)=x^{2}$ függvényre: $(T*\delta ')x^{2}=?$

Megoldás:

• Elődáson volt, hogy $(T*\delta ')=T'$
  • $(T*\delta ')\varphi (x+y)=T_{x}(-\delta '_{y}(\varphi (x+y)))=T_{x}(-\delta _{y}(\varphi '(x+y)))=T_{x}(-\varphi '(x))=T_{x}'(\varphi (x))$
• Ezt felasználva alkalmazzuk a $T'$ disztribúciót a $\psi$ függvényre:

$<(e^{-x^{2}})',(x^{2})>=\int _{-\infty }^{\infty }(e^{-x^{2}})'(x^{2})dx=[e^{-x^{2}}(x^{2})]_{-\infty }^{\infty }-\int _{-\infty }^{\infty }e^{-x^{2}}2x=0-[e^{-x^{2}}]_{-\infty }^{\infty }=0$

---

3) [2016ZH1] Mi az $(x-3)f=0$ disztribúció értelemben vett egyenelet összes megoldása? (+1 miért?)

Megoldás:

$f=c\cdot \delta (x-3)$

• Ha $x-3\neq 0$, akkor leoszthatunk vele, és azt kapjuk, hogy $f=0,~ha~x-3\neq 0$.
• Ha $x-3=0$, akkor $0\cdot f(3)=0$, vagyis $f(3)$ bármilyen konstans értéket felvehet, ezt jelöljük pl c-vel.
• Tehát ha $x\neq 3$, akkor $f=0$, ha $x=3$, akkor tetszőleges $c$ értékű, ez röviden: $f=c\cdot \delta (x-3)$

---

4) [2016ZH1] Adjuk meg az $e^{3x}\delta ''(x-2)$ disztribúciót a $\delta$ eltolt deriváltjainak lineáris kombinációjaként!

Megoldás:

$e^{3x}\delta ''(x-2)(\varphi )=\delta ''(x-2)(e^{3x}\varphi )=\delta (x-2)((e^{3x}\varphi )'')=\delta (x-2)((3e^{3x}\varphi +e^{3x}\varphi ')')=$

$=\delta (x-2)(9e^{3x}\varphi +6e^{3x}\varphi '+e^{3x}\varphi '')=9e^{6}\varphi (2)+6e^{6}\varphi '(2)+e^{6}\varphi ''(2)=(9e^{6}\delta (x-2)-6e^{6}\delta '(x-2)+e^{6}\delta ''(x-2))(\varphi )$

---

5) [2016PZH] Legyen u az $f(x)=x-3$ által generált reguláris disztribúció, $\psi (x)=e^{-x^{2}}$. Számítsuk ki $(\sigma _{2}\tau _{3}\delta '*u)\psi$-t!

Megoldás:

• Először szabaduljunk meg a konvulúciótól:

$(\sigma _{2}\tau _{3}\delta '*u)=(u*\sigma _{2}\tau _{3}\delta ')\varphi (x+y)=u_{x}(\sigma _{2}\tau _{3}\delta '_{y}(\varphi (x+y)))=u_{x}(-\sigma _{2}\tau _{3}\delta _{y}(\varphi '(x+y)))=u_{x}(-\delta _{y}(\varphi '(2(x+y-3))))=u_{x}(-\varphi '(2(x-3)))=u_{x}'(\sigma _{2}\tau _{3}(\varphi (x)))=1$

• Majd értékeljük ki a disztribúciót (ez egy közismert integrál, de viszonylag nehéz kiszámolni):

$<1,e^{-x^{2}}>=\int _{-\infty }^{\infty }e^{-x^{2}}dx={\sqrt {\pi }}$

Wavelet trafók

Megjegyzés: a kitevőbe írt törtek (pl: $e^{-{\frac {x^{2}}{2}}}$) sok böngészőben hibásan jelennek meg, ezért ezekben az esetekben törtek helyett osztás jelet fogok használni.

---

1) [2015ZH1] Legyen $\psi (x)=(1-x^{2})e^{-x^{2}/2}$, a mexikói kalap wavelet.

a) Legyen $f(x)=e^{-|x|}$. ${\mathcal {F}}(W_{\psi }f_{a}(b))=?$

b) Legyen $g(x)=x^{2}$. Tudjuk, hogy $\int _{R}e^{-x^{2}/2}dx={\sqrt {2\pi }}.~W_{\psi }g_{a}(b)=?$

Megoldás:

a) A wavelet Fourier trafóját közvetlenül megkaphatjuk a wavelet kiértékelése nélkül: ${\mathcal {F}}(W_{\psi }f_{a}(b))={\sqrt {|a|}}\cdot {\sqrt {2\pi }}{\hat {f}}(y)\cdot {\overline {{\hat {\psi }}(ay)}}$

${\hat {f}}(y)={\sqrt {\frac {2}{\pi }}}{\frac {1}{1+y^{2}}}$

${\hat {\psi }}(y)={\mathcal {F}}(e^{-x^{2}/2})-{\mathcal {F}}(x^{2}\cdot e^{-x^{2}/2})={\mathcal {F}}(e^{-x^{2}/2})-{\frac {{\mathcal {F}}(e^{-x^{2}/2})''}{(-i)^{2}}}={\mathcal {F}}(e^{-x^{2}/2})+{\mathcal {F}}(e^{-x^{2}/2})''$

A táblázatban nincs benne, de közismert, hogy ${\mathcal {F}}(e^{-x^{2}/2})=e^{-y^{2}/2}$

${\hat {\psi }}(y)=e^{-y^{2}/2}+(e^{-y^{2}/2})''=e^{-y^{2}/2}+(-y(e^{-y^{2}/2}))'=e^{-y^{2}/2}-e^{-y^{2}/2}+y^{2}(e^{-y^{2}/2})=y^{2}(e^{-y^{2}/2})$

A táblázatból kiolvasott képletbe behelyettesítve:

${\mathcal {F}}(W_{\psi }f_{a}(b))={\sqrt {|a|}}\cdot {\sqrt {2\pi }}\left({\sqrt {\frac {2}{\pi }}}{\frac {1}{1+y^{2}}}\right)\cdot \left((ay)^{2}(e^{-(ay)^{2}/2})\right)$

---

b) $W_{\psi }g_{a}(b)=<\psi _{a,b},g>=\int _{-\infty }^{\infty }(1-{\frac {x-b}{a}}^{2})e^{-((x-b)/a)^{2}/2}x^{2}dx$

Helyettesítésel integrállal tegyük egyszerűbbé a fenti képletet: $u={\frac {x-b}{a}},~x=au+b,~dx=a\cdot du$

$W_{\psi }g_{a}(b)=\int _{-\infty }^{\infty }(1-u^{2})e^{-u^{2}/2}(au+b)^{2}a\cdot du$

Használjuk ki, hogy korábban már kiszámoltuk, hogy $(e^{-u^{2}/2})''=-(1-u^{2})e^{-u^{2}/2}$

$W_{\psi }g_{a}(b)=-a\int _{-\infty }^{\infty }(e^{-u^{2}/2})''(au+b)^{2}du$

Amit kétszer parciálisan integrálva meg is kapjuk az eredményt:

$W_{\psi }g_{a}(b)=-a\left(\left[(e^{-u^{2}/2})'(au+b)^{2}\right]_{-\infty }^{\infty }-\int _{-\infty }^{\infty }(e^{-u^{2}/2})'2a\cdot (au+b)du\right)=2a^{2}\int _{-\infty }^{\infty }(e^{-u^{2}/2})'\cdot (au+b)du=2a^{2}\left(\left[e^{-u^{2}/2}(au+b)\right]_{-\infty }^{\infty }-\int _{-\infty }^{\infty }e^{-u^{2}/2}\cdot adu\right)=-2a^{3}{\sqrt {2\pi }}$

---

2) [2016ZH1] A Poisson wavelet a következő: $\psi _{n}(x)=H(x){\frac {x-n}{n!}}x^{n-1}e^{-x}$

a) Mutassuk meg, hogy $\psi (x)=-({\frac {x^{n}}{n!}}e^{-x})'$, ha $x\geq 0$

b) Mutassuk meg, hogy $\int _{R}\psi _{n}(x)dx=0$

c) $C_{\psi _{n}}=?$

---

3) [2016PZH] Legyen $\psi (x)=xe^{-|x|},f(x)=e^{-x^{2}/2}$. Adjuk meg f $\psi$ által generált wavelet transzformáltjának Fourier transzformáltját!

Numerikus módszerek témakör

Parcdiff egyenletek (Fourier)

1) [2015ZH2] Oldjuk meg Fourier módszerrel az alábbi parciális differenciálegyenletet!

${\frac {\partial ^{2}u}{\partial t^{2}}}=4{\frac {\partial ^{2}u}{\partial x^{2}}}$

$u(0,t)=u(3,t)=0,~u(x,0)=sin{\frac {4\pi }{3}}x,~{\frac {\partial u}{\partial t}}(x,0)=2\sin {\frac {\pi }{3}}x$

Megoldás:

• Az $U(x,t)$-t keressük szorzat alakban: $U(x,t)=X(x)T(T)$
• A diffegyenlet így átírva: $X(t){\ddot {T}}(t)=4*X''(x)T(T)$
• Ez így már szeparálható (figyeljünk arra, hogy a deriváltak a számlálóban legyenek):

$4\cdot {\frac {X''(x)}{X(x)}}={\frac {{\ddot {T}}(t)}{T(T)}}=-b^{2}$

• Nézzük meg, hogy melyik változóra van feltételünk, aminek a jobb oldalán konstans szerepel.
  • Az első két féltétel átírva: X(0)T(t) = X(3)T(t) = 0, minden t-re, vagyis X(0) = X(3) = 0
  • Tehát az X-re van a T-től nem függő feltételünk, ezért először az X-re oldjuk meg a diffegyenletet!
• Oldjuk meg a diff-egyenletet:

$4\cdot {\frac {X''(x)}{X(x)}}=-b^{2}$

$4\cdot X''(x)+b^{2}\cdot X(x)=0$

• Írjuk fel a karakterisztikus függvényt!

$4\cdot \lambda ^{2}+b^{2}=0$

$\lambda ^{2}=-{\frac {b^{2}}{4}}$

$\lambda =\pm i{\frac {b}{2}}$

• Vagyis a diff-egyenlet megoldása:

$X(x)=c_{1}\cos {{\frac {b}{2}}x}+c_{2}\sin {{\frac {b}{2}}x}$

• Vizsgáljuk meg a kezdeti feltételeket:

$X(0)=c_{1}\cos {0}+c_{2}\sin {0}=c_{1}=0$

$X(3)=c_{2}\sin {{\frac {b}{2}}3}=0$

Ami csak olyan egész k értékekre teljesülhet, amikre: ${\frac {b}{2}}3=k\pi ,~b={\frac {2}{3}}k\pi$

• Most oldjuk meg a diff-egyenletet T(t)-re, de a b helyére az újonnan kapott képletet írjuk be.

${\frac {{\ddot {T}}(t)}{T(t)}}=-({\frac {2}{3}}k\pi )^{2}$

$\lambda ^{2}=-({\frac {2}{3}}k\pi )^{2}$

$\lambda =\pm {\frac {2}{3}}ik\pi$

• A T-re vonatkozó (k-tól függő) diff-egynelet:

$T_{k}(t)=a_{k}\cos {{\frac {2}{3}}k\pi t}+b_{k}\sin {{\frac {2}{3}}k\pi t}$

• Az $U(x,t)$-re vonatkozó k-tól függő egyenlet tehát:

$U_{k}(x,t)=c_{2}\sin {{\frac {k}{3}}\pi x}(a_{k}\cos {{\frac {2k}{3}}\pi t}+b_{k}\sin {{\frac {2k}{3}}\pi t})$

• Vezessük be az $A_{k}=c_{2}\cdot a_{k}$ és $B_{k}=c_{2}\cdot b_{k}$ konstansokat!

$U_{k}(x,t)=A_{k}\sin {{\frac {k}{3}}\pi x}\cos {{\frac {2k}{3}}\pi t}+B_{k}\sin {{\frac {k}{3}}\pi x}\sin {{\frac {2k}{3}}\pi t}$

• Az $U(x,t)$ pedig felírható az $U_{k}(x,t)$-k összegeként az összes k-ra.

$U(x,t)=\sum _{0}^{\infty }U_{k}(x,t)$

• A maradék két feltétel segítségével számoljuk ki az $A_{k}$ és $B_{k}$ konstansok értékeit.

$U(x,0)=\sum _{0}^{\infty }A_{k}\sin {{\frac {k}{3}}\pi x}\cos {0}+B_{k}\sin {{\frac {k}{3}}\pi x}\sin {0}=\sum _{0}^{\infty }A_{k}\sin {{\frac {k}{3}}\pi x}=sin{\frac {4\pi }{3}}x$

Amiből az együtthatók összehasonlításával megkapjuk, hogy $A_{4}=1$, minden más $A_{i}=0$, ha $i\neq 4$

---

2) [2016ZH2] Oldjuk meg Fourier módszerrel az alábbi parciális differenciálegyenletet!

${\frac {\partial ^{2}u}{\partial t^{2}}}=9{\frac {\partial ^{2}u}{\partial x^{2}}}$

$u(x,0)=12\cos {\frac {3\pi }{5}}x,~{\frac {\partial u}{\partial x}}(0,t)=~{\frac {\partial u}{\partial x}}(5,t)=0$

Parcdiff egyenletek (véges differenciák)

1) [2015ZH2] Véges differenciák segítségével, $h={\frac {1}{2}}$ felosztás mellett adjuk meg az $u_{1,2}$ értékét, ha

${\frac {\partial ^{2}u}{\partial t^{2}}}={\frac {\partial ^{2}u}{\partial x^{2}}}$

$u(0,t)=3,~u(3,t)=0,~u(x,0)=3-x,~{\frac {\partial u}{\partial t}}(x,0)=0$

---

2) [2016ZH2] Vázoljuk fel az alábbi feladat megoldását véges differenciák módszerével, ha $x\in [0,5],t\geq 0$, az x irányú távolság, h = 1. Mennyi lesz $u(2,{\frac {1}{18}})$?

${\frac {\partial ^{2}u}{\partial t^{2}}}=9{\frac {\partial ^{2}u}{\partial x^{2}}}$

$u(x,0)=12\cos {\frac {3\pi }{5}}x,~{\frac {\partial u}{\partial x}}(0,t)=~{\frac {\partial u}{\partial x}}(5,t)=0$

Jordan normál-forma

1) [2016ZH2] Adjuk meg az $x=Bx+b$ egyenlet megoldását, ha $B={\frac {1}{6}}{\begin{bmatrix}3&1&-2\\0&4&-2\\0&1&1\end{bmatrix}},~b={\begin{bmatrix}1\\0\\1\end{bmatrix}}.$

Nem lineáris egyenletek numerikus megoldása

1) [2015ZH2] Keressük a ${\sqrt {1+coshx}}-2=x$ egyenlet megoldását. Tudjuk, hogy a gyök a [4, 5] intervallumban van.

a) A gyökhöz milyen közel kell indítani a húrmódszert, hogy az eljárás konvergáljon?

b) Használható-e a [4, 5] intervallumon az iteráció?

---

2) [2016ZH2] Tekintsük az $e^{x}-2=x$ egyenletet az [1, 2] intervallumon! Megoldható-e iterációval az [1, 2] valamely részintervallumán? Ha igen, milyen rövid legyen? Megoldható-e húrmódszerrel az [1, 2] valamely részintervallumán? Ha igen, milyen rövid legyen?

3) [2016PZH] Az $arsh2x=x$ egyenlet esetében az intervallum felezés, vagy az iteráció a célravezetőbb az [1, 2] intervallumon? És a [2, 3]-n?

Lagrange multiplikátor módszer

1) [2015ZH2] Keressük meg az $f(x,y,z)=xy^{2}z^{3}(x,y,z>0)$ szélsőértékét az $x+2y+3z=6$ feltétel mellett! Vizsgáljuk meg a feltételes definitséget a kapott pontban!

---

2) [2016ZH2] Hol lehet feltételes szélsőértéke a $3x^{2}+y^{2}+z^{2}-xy$ függvénynek az $x^{2}+y^{2}+z^{2}=1$ feltétel mellett? (+3 pontért: Az egyik lehetséges pontban nézzük meg, hogy van-e!)

---

3) [2016PZH] Hol lehet feltételes szélsőértéke a $x^{2}+y^{2}+z^{2}-2xy-2xz$ függvénynek az $x^{2}+y^{2}+z^{2}=1$ feltétel mellett? Állapoítsuk meg a szélsőértékek jellegét!

Variáció számítás

1) [2015ZH2] Keressük meg az $I(y)$ funkcionálhoz tartozó extremális y függvényt!

$I(y)=\int _{-1}^{2}y'^{2}+x^{3}-2xydx$

$y(-1)={\frac {1}{6}},~y(2)={\frac {5}{3}}$

---

2) [2015ZH2] Keressük meg az $I(y)$ funkcionálhoz tartozó extremális y függvényt!

$I(y)=\int _{-1}^{2}y'^{3}+x^{3}-2xydx$

$y(-1)={\frac {1}{6}},~y(2)={\frac {5}{3}}$