„Fizika 1 - Ellenőrző kérdések és válaszok” változatai közötti eltérés
| 1 169. sor: | 1 169. sor: | ||
==XLI. Fejezet== | ==XLI. Fejezet== | ||
===A01. A Galilei transzformáció=== | |||
=== | |||
Legyen az x tengely mentén mozgó (vesszős) koordinátarendszer sebessége a referenciához képest V. Ekkor: | Legyen az x tengely mentén mozgó (vesszős) koordinátarendszer sebessége a referenciához képest V. Ekkor: | ||
<math> x' = x - Vt </math> | <math> x' = x - Vt </math> | ||
| 1 178. sor: | 1 176. sor: | ||
<math> t' = t </math> | <math> t' = t </math> | ||
=== | ===A02. Az esemény fogalma=== | ||
egy esemény: (x,y,z,t) | egy esemény: (x,y,z,t) | ||
=== | ===A03. Az Einstein-féle relativitáselmélet posztulátumai=== | ||
# A fizika minden törvényének ugyan az a matematika alakja minden inerciarendszerben | # A fizika minden törvényének ugyan az a matematika alakja minden inerciarendszerben | ||
# A vákuumbeli fénysebesséég értéke ugyan az minden inerciarendszerben | # A vákuumbeli fénysebesséég értéke ugyan az minden inerciarendszerben | ||
=== | ===A04. A Lorentz transzformáció=== | ||
<math> \beta = \frac{V}{c} </math> | <math> \beta = \frac{V}{c} </math> | ||
| 1 196. sor: | 1 194. sor: | ||
<math> t' = \frac{t-\frac{Vx}{c^2}}{\sqrt{1-\beta^2}} </math> | <math> t' = \frac{t-\frac{Vx}{c^2}}{\sqrt{1-\beta^2}} </math> | ||
=== | ===A05. A relativisztikus impulzus=== | ||
A relativisztikus tömeg: | A relativisztikus tömeg: | ||
<math> m_{rel} = \frac{m_0}{\sqrt{1-\beta^2}} </math> | <math> m_{rel} = \frac{m_0}{\sqrt{1-\beta^2}} </math> | ||
| 1 202. sor: | 1 200. sor: | ||
<math> p = m_{rel}v </math> | <math> p = m_{rel}v </math> | ||
=== | ===A06. A relativisztikus energia=== | ||
<math> E{rel} = m_{rel}c^2 - m_0 c^2 </math> | <math> E{rel} = m_{rel}c^2 - m_0 c^2 </math> | ||
===B01. Az idődilatáció=== | |||
=== | |||
<math> \Delta t_{mozgo} = \frac{\Delta t_0}{\sqrt{1-\beta^2}} </math> | <math> \Delta t_{mozgo} = \frac{\Delta t_0}{\sqrt{1-\beta^2}} </math> | ||
=== | ===B02. Az ikerparadoxon=== | ||
Kér ikertesó közül az egyik egy közel fénysebességgel haladó ürhajóval járja be az univerzumot, számára a Földihez ékpest sokkal lasabban tellik az idő. Amikor visszaér a testvére már öreg és földig ér a szakálla, míg az utazó csak pár évvel idősebb. | Kér ikertesó közül az egyik egy közel fénysebességgel haladó ürhajóval járja be az univerzumot, számára a Földihez ékpest sokkal lasabban tellik az idő. Amikor visszaér a testvére már öreg és földig ér a szakálla, míg az utazó csak pár évvel idősebb. | ||
=== | ===B03. Az egyidejűség=== | ||
Az egyidejűség relativitása azt mondja ki, hogy az egyidejűség nem abszolút, hanem függ a megfigyelő helyzetétől. | Az egyidejűség relativitása azt mondja ki, hogy az egyidejűség nem abszolút, hanem függ a megfigyelő helyzetétől. | ||
=== | ===B04. A hosszkontrakció=== | ||
<math> \Delta x_{mozgo} = \Delta x_0 \sqrt{1-\beta^2} </math> | <math> \Delta x_{mozgo} = \Delta x_0 \sqrt{1-\beta^2} </math> | ||
=== | ===B05. A relativisztikus sebességösszeadás=== | ||
<math> u = \frac{u' + V}{1+\frac{u'V}{c^2}} </math> | <math> u = \frac{u' + V}{1+\frac{u'V}{c^2}} </math> | ||
=== | ===B06. A relativisztikus Doppler effektus=== | ||
Távolodó fényforrás: | Távolodó fényforrás: | ||
<math> f = f_o\sqrt{\frac{1-\beta}{1+\beta}} </math> | <math> f = f_o\sqrt{\frac{1-\beta}{1+\beta}} </math> | ||
| 1 227. sor: | 1 224. sor: | ||
<math> f = f_o\sqrt{\frac{1+\beta}{1-\beta}} </math> | <math> f = f_o\sqrt{\frac{1+\beta}{1-\beta}} </math> | ||
=== | ===B07. Az általános relativitáselmélet alapposztulátuma=== | ||
# A természet törvényei megfogalmazgatóak úgy, hogy tetszőleges tér-idő vonatkoztatási rendszerben bármely megfigyelő szerint azonos matematikai alakúak legyenek (akár gyorsuló vonatkoztatási rendszerben is) | # A természet törvényei megfogalmazgatóak úgy, hogy tetszőleges tér-idő vonatkoztatási rendszerben bármely megfigyelő szerint azonos matematikai alakúak legyenek (akár gyorsuló vonatkoztatási rendszerben is) | ||
# Tetszőleges pont közelében a gravitációs tér minden tekintetben egyenértékű egy olyan gyorsuló vonatkoztatási rendszerrel, amelyben nincs gravitáció. | # Tetszőleges pont közelében a gravitációs tér minden tekintetben egyenértékű egy olyan gyorsuló vonatkoztatási rendszerrel, amelyben nincs gravitáció. | ||
==XIX. Fejezet== | ==XIX. Fejezet== | ||